Ляцкий, В. Б. Токовые системы ионосферно-магнитосферных возмущений / Ляцкий В. Б. – Ленинград : Наука, Ленинградское отделение, 1978. - 198 с.

Электрическое поле однородной конвекции D Y 0 определяется распределением электрического потенциала в виде Эти выражения удовлетворяют условию (4. 2) на границе полярной шапки г = г 2 и граничному условию <р= 0 на экваториаль­ ной границе авроральной зоны г = г 3 (см. главу 2) и являются реше­ ниями уравнения Лапласа внутри этих зон. Электрическое поле асимметричного вихря bDY определяется выражениями (4. 5); в области 3 и 4 электрическое поле, связан­ ное с вихрем bDY , не проникает, и <р3 4 ( bDY )— 0. Система токов однородной конвекции D Y 0 не отличается от системы токов стационарной магнитосферной конвекции, которую мы рассмотрели в главе 2, и для построения полной картины токов, связанной с У-составляющей ММП, достаточно изучить токи асимметричного вихря bDY. 4 .3 .2 . Система продольных токов асимметричного вихря 8 D Y . Решение задачи о трехмерных токах асимметричного вихря bDY было найдено в работах (Leontyev, Lyatsky , 1973, 1974). Подобно тому, как мы решали задачу о токах стационарной магнитосфер­ ной конвекции в главе 2, будем считать ионосферу комплексной плоскостью с действительной осью, направленной вдоль ночного, и мнимой — вдоль утреннего меридианов, и введем комплексный потенциал F, реальная часть которого равна электрическому потенциалу <р (bDY), определяемому выражениями (4. 5), где а и b — некоторые постоянные, обеспечивающие непрерыв­ ность функции эквивалентных ионосферных токов, которую мы определим ниже. Напомним (см. главу 2), что функция ф ионосфер­ ных токов определяется выражением ф= І т ( 2*F), где 2 — ком­ плексная проводимость ионосферы ( 2 = 2 Р—г'2л), а продольные токи на границах г = г г и г = г 2 определяются выражениями Подставляя сюда функцию ф ионосферных токов, получаем Ѵ і ,Лв у о ) ~ Е "іг sin А,- (4. 9) F1 (bDY) = b?0( i ~ w / r 1); r.Jw — wjrA _ r j r t —rj/r2J ’ (4. 10)