Ляцкий, В. Б. Токовые системы ионосферно-магнитосферных возмущений / Ляцкий В. Б. – Ленинград : Наука, Ленинградское отделение, 1978. - 198 с.

фокус перемещается на дневную сторону. Такой асимметричный вихрь можно описать распределением электрического потенциала в виде суммы монопольного и дипольного членов: ?i (W Y ) = §!Ро (! — rlr 1 cos X); ср 2(ZDY) ] , i <4'5) где индексы 1 и 2 относятся соответственно к внутренней (г гг) и пограничной (rx ^ г г2) зонам, а угол X отсчитывается от полуночного меридиана против часовой стрелки. Соотношение между Е\ и 5?0 в выражениях (4. 2) и (4. 5), так же как и при рас­ смотрении конвекции типа предложенной Стерном, определяется требованием убрать конвекцию в утреннем или вечернем секто­ рах зоны 2, и имеет вид (4. 4). Обратим внимание на два важных обстоятельства. 1. Симметрия однородной конвекции D Y 0 и антисимметрия вихрей 8 D Y относительно перемены знака поля B Y, что можно записать в виде где индексы «4-» и «—» относятся к положительному или отрица­ тельному направлениям поля В ѵ. Эти свойства конвективных движений D Y 0 и 3 D Y позволяют использовать простой способ их выделения, который часто и используется на практике (Мишин и др., 19756; Mishin, 1976). Действительно, складывая и вычитая картины конвекции, полученные для разных знаков поля В у, получаем 2. Поведение конвекции в противоположных полушариях. Легко увидеть, что там выполняются соотношения типа (4. 6): где индексы N и S относятся к северному и южному полушариям. Эти простые свойства рассмотренной нами конвекции легко объясняют наблюдаемую экспериментально антисимметрию в по­ ведении электрического поля и токов, связанных с У-составляю- щей ММП. (4.6) D Y 0= ± { D Y ++ DY~); bDY = ± - (D Y+— DY~). (4 .7 ) (4 .8 ) 98