Лазутин, Л. Л. Рентгеновское излучение авроральных электронов и динамика магнитосферы / Л. Л. Лазутин ; АН СССР, Кол. фил., Поляр. геофиз. ин-т.. – Ленинград : Наука, Ленинградское отделение, 1979.

«Инджун-1» и «Инджун-3». Важнейший вывод этих исследований заключается в том, что возрастания потоков высыпающихся и захваченных электронов наблюдаются в авроральной магнито сфере чаще всего одновременно, т. е. высыпание электронов в актив ных событиях связано не с перераспределением частиц по питч- углам, а с ускорением в момент наблюдения. Вскоре появился ряд новых работ, конкретизирующих пространственное распре деление и прочие характеристики высыпающихся частиц [190, 195, 215, 279, 297]. Ниже мы дадим основные выводы, сделанные в работе [128] по измерениям на спутнике «Космос-426». Детекторы электронов спутника, описанные подробно в [21], измеряют потоки захваченных частиц ( | В) в нескольких энерге тических интервалах от 0.2 кэВ до 1.4 МэВ и высыпающиеся электроны (II В) с энергией 63 кэВ (ширина окна Д £ '=З Зк эВ ); аналогичный детектор с угловой апертурой коллиматора 26° установлен перпендикулярно к направлению магнитного поля, так что можно оценить степень питч-угловой анизотропии элек тронов. При классификации возрастаний рентгеновского излучения мы исходили из характера временного хода события энергетиче ского спектра и долготного сектора, в котором оно наблюдалось. В спутниковых измерениях, когда весь пролет через авроральную зону длится несколько минут, первый из этих факторов — харак тер временного хода — остается неизвестным; с другой стороны, гораздо более точно может быть установлено положение области высыпания по отношению к границе захвата энергичных электро нов. Во многих работах для отсчета границы используется энергия электронов 20—40 кэВ , причем считается, что приполюсная гра ница регистрации этих частиц является границей между замкну тыми и разомкнутыми силовыми линиями. Однако в возмущенные периоды границы областей обитания частиц определяются не столько границей замкнутых силовых линий, сколько динамиче скими процессами, соотношением ускорения и потерь частиц [55, 171]. Чтобы уменьшить влияние активных процессов, следует выбирать для отсчета более энергичные каналы, свыше 100— 200 кэВ . На рис. 3.12 приведены широтные профили интенсив ности электронов, измеренные в одном из пролетов спутника на фазе восстановления суббури, в котором проявляются основные свойства границы обитания (резкий спад интенсивности с ростом широты) электронов с энергией больше 250 кэВ . Экваториальнее этой границы частицы захвачены, находятся на замкнутых сило вых линиях, что видно из высокой поперечной анизотропии в ка нале 63 кэВ . На границе наблюдается спад интенсивности во всех каналах, обрываются непрерывные (по широте) потоки электронов с £ > 6 3 кэВ , смягчается энергетический спектр частиц. К по люсу от границы растет поток низкоэнергичной плазмы ( > 0 . 2 кэВ), сохраняется непрерывный поток электронов Е > > 20 кэВ , наблюдаются отдельные острова электронов более 84