Лазутин, Л. Л. Рентгеновское излучение авроральных электронов и динамика магнитосферы / Л. Л. Лазутин ; АН СССР, Кол. фил., Поляр. геофиз. ин-т.. – Ленинград : Наука, Ленинградское отделение, 1979.

Далее процесс расчета повторяется до тех пор, пока не произой дет поглощение фотона либо альбедо. Такова общая для всех задач схема расчета. Различия заклю чаются в системах сбора статистики и в начальных условиях. Подробно прослеживая траекторию каждой частицы, мы можем получить распределение фотонов по питч-углам и энергиям на любой глубине атмосферы. 2.3.2. Расчет локализованных высыпаний Однородный, достаточно протяженный источник высыпания электронов наблюдается далеко не всегда; часто области вторже ния весьма ограничены, особенно в полуночном секторе, где втор жение происходит в виде тонких полос или пятен с характерными размерами в несколько километров или десятков километров. В этих случаях несомненно необходим учет конфигурации области вторжения и положения зонда относительно этой области. Если спектр рентгеновского излучения зависит от положения зонда, то при быстрых движениях областей вторжения возникает не определенность при интерпретации измеренных спектров: изме нения спектра фотонов могут быть вызваны этими движениями либо реальным изменением спектра в источнике. Д о сих пор фактор движения либо вовсе не учитывался, либо, наоборот, считался основной причиной изменения спектра [160]. Постановка задачи. Из сказанного выше следует основная задача расчета параметров потока фотонов от пространственно ограниченных источников — исследование влияния взаимного положения аэростата и области генерации фотонов на регистри руемый на разных глубинах атмосферы энергетический спектр фотонов. Абсолютный пересчет потоков от измерений к источнику здесь уж е не так важен и практически невозможен, так как в реаль ных условиях точная конфигурация области вторжения и распре деление фотонов в источнике неизвестны. При выборе типичной конфигурации области высыпания электронов мы остановимся на полосе — именно в виде полос, дуг, вытянутых пятен наблю даются высыпания в полярных сияниях, причем эти формы обычно очень подвижны. Начальные условия. Область вторжения электронов (и соот ветственно тормозных фотонов) задается в виде бесконечной по лосы шириной 5 км с равномерным распределением потока частиц внутри полосы. Угловое распределение фотонов считалось изо тропным по нижней полусфере. Энергии фотонов брались в ин тервале 2 0—500 кэВ . Высота генерации фотонов данной энергии выбиралась по поглощению электронов в воздухе [131 ] и лежала в диапазоне 0 .0 1—0 .2 г/см2 для энергий в указанном выше ин тервале: Е, кэВ 20 30 40 50 60 80 100 150 200 300 500 z, мг-см-3 1 2 3.5 5 7 12 16 30 50 100 200 48