Лазутин, Л. Л. Рентгеновское излучение авроральных электронов и динамика магнитосферы / Л. Л. Лазутин ; АН СССР, Кол. фил., Поляр. геофиз. ин-т.. – Ленинград : Наука, Ленинградское отделение, 1979. - 200 с.

будут представлять соответствующие вероятности типа взаимодей­ ствия. Если мы теперь зададим кривую А ф=Аф (а) (рис. 2.4), правила розыгрыша типа взаимодействия задать нетрудно: при попадании случайного числа в интервал 0 — (а) произойдет фотопоглощение, интервал А ф (а )—1 будет означать Комптон- эффект. Значения кривой А ф (а) задаются по точкам с помощью таб­ лицы, а промежуточные значения вычисляются по интерполяцион­ ной формуле « Я -Н -я л / \ Г Я \а п) ”Ря7і~*Й л /п ІО , А ~'- (2Л8) Рис. 2.5. Геометрия расчета траектории полета. В случае, если не произошло поглощение фотона, определяется его новая энергия путем моделирования уравнения Клейна- Нишины по методу исключения, описанному Фано [120]. Угол отклонения фотона при рассеянии однозначно опреде­ ляется изменением энергии W = arc cos ( i —— -f------) , (2.19) \ ai ai-iJ где а ^ г и а ( — энергии фотона до и после взаимодействия. Исходя из того, что азимутальное рассеяние симметрично (если пренебречь поляризацией фотона), азимутальный угол находится из соотношения (рис. 2.5, б) Х = 2*$, (2 .2 0 ) где £ — случайное число. Новый угол направления полета фотона в вертикальной плоскости определяется как cos = cos Ѳ^! cos W{ + sin w( cos Xi sin (2.21) 47