Лазутин, Л. Л. Рентгеновское излучение авроральных электронов и динамика магнитосферы / Л. Л. Лазутин ; АН СССР, Кол. фил., Поляр. геофиз. ин-т.. – Ленинград : Наука, Ленинградское отделение, 1979.

влияния расстояния детектора до источника в горизонтальной плоскости играло главную роль). В свою очередь для каждой мо дели проводились серии расчетов с изотропным и вертикально падающим начальным питч-угловым распределением фотонов и с разным — моноэнергетическим и экспоненциальным — распре делением фотонов по энергиям. Обратная задача — определение параметров потока электро нов по результатам измерения рентгеновского излучения в стра тосфере — однозначно не разрешима. В некоторых случаях можно получить удовлетворительное решение, используя результаты прямого расчета, сделав определенные предположения о простран ственном положении источника, о характере питч-углового распре деления и форме энергетического спектра электронов. Во многих случаях важны не столько количественные параметры потока электронов, сколько характер изменения этих параметров (поло жения, спектра, углового распределения) во времени. В этих слу чаях использование результатов расчета переноса фотонов в атмо сфере при интерпретации измерений весьма результативно. 2.2. ГЕНЕРАЦИЯ ФОТОНОВ НА ГРАНИЦЕ АТМОСФЕРЫ 2.2.1 Начальные условия и основные уравнения Рентгеновское излучение, регистрируемое в стратосфере, гене рируется электронами с энергиями 2 0—500 кэВ . Нижний предел этого диапазона определяется сильным фотопоглощением рентге новского излучения низких энергий в самых верхних слоях атмо сферы, верхний предел — большой крутизной энергетического спектра и соответственно малым вкладом высокоэнергичных элек тронов в общий поток фотонов. Энергетический спектр электронов в этом диапазоне энергий в большинстве случаев хорошо аппроксимируется экспоненци альным законом dN (Е) dE = N0e~EIE\ (2.2) где Е 0 — характеристическая энергия, меняющаяся в пределах 10—100 кэВ . Отклонения от этого закона, встречающиеся в прак тике измерений [40, 261 ], достаточно хорошо описываются супер позицией двух экспоненциальных распределений; результаты расчета с использованием (2.1) в таких случаях вполне применимы для интерпретации данных. Пространственное распределение потока высыпающихся элек тронов меняется значительно во времени и от события к событию — от пятен и полос с характерным размером в единицы и десятки километров до однородных площадей высыпания размером более 1000 км. Для расчета генерации рентгеновского излучения раз меры области вторжения в горизонтальной плоскости некритичны, так как пробеги электронов малы, рассеяние в указанном диапа 40