Лазутин, Л. Л. Рентгеновское излучение авроральных электронов и динамика магнитосферы / Л. Л. Лазутин ; АН СССР, Кол. фил., Поляр. геофиз. ин-т.. – Ленинград : Наука, Ленинградское отделение, 1979.

В режиме сильной диффузии меняется зависимость т) и А от коэффициента диффузии: степень анизотропии уменьшается с ростом скорости диффузии, а к] теряет зависимость от D 0. Соот ветствующие выражения имеют вид 1) ^ («>,)/«* ( п - 1 ) , (5.18) А ^ ІЩ Г В- <5- 19) Уменьшение анизотропии частиц при приближении к режиму сильной диффузии приводит, если учесть (5. 7) и (5. 8), к резкому росту минимальной энергии резонансных электронов, т.е. режим активной диффузии становится маловероятным. 5. Приведенные выше соотношения описывают процесс питч- угловой диффузии электронов в равновесном состоянии, т. е. в отсутствии быстрых изменений функции распределения частиц или параметров ловушки. Любое возмущение, изменяющее инкре мент нарастания волн у, приведет к значительному изменению амплитуды волны, которая зависит от у ( t) как ex p [y (t)—т(°)^К и в соответствии с (5 .1 1 ) — к пропорциональному изменению коэф фициента диффузии, которое описывается выражением — 2 [ f (<) — y (0)] D 0. (5. 20) Одним из источников модуляции у могут служить микропуль сации магнитного поля в магнитосфере: изменение магнитного поля при условии сохранения первого адиабатического инварианта приведет к изменению поперечной компоненты скорости частиц, т.е. к изменению степени анизотропии и в соответствии с (5 .6 ) — к модуляции у. Задавая изменения магнитного поля В (t) в виде В (t) = B 0 {l + ъ sinQf), (5.21) где 2 — частота модуляции и 6 ^ 1 , вычислим вариацию у (t) из (5. 6): d In y д In В д In А д In in _ dt — dt + dt + dt ' ( • ) Решение уравнений (5 .22 ) и (5 .20 ), выполненное Хаустадом [196] для условий, которые можно назвать верхним диапазоном слабой диффузии (a0/(TBD 0)‘/ » ~ 1 ) , приводит к виду d D n [ Ъ \ ~df + 21 (°) D o — 2Т (0) ѳхр ( si n Qtj = 0, (5. 23) где А (0) — начальная степень анизотропии, а коэффициент диф фузии D0 в начальный момент нормализован к единице. Прибли зительное решение этого уравнения: D 0 (г) — ѳхр ( x j O ) " sin Qt)’ (5- 24) 153