Лазутин, Л. Л. Рентгеновское излучение авроральных электронов и динамика магнитосферы / Л. Л. Лазутин ; АН СССР, Кол. фил., Поляр. геофиз. ин-т.. – Ленинград : Наука, Ленинградское отделение, 1979.

чального разлома или сложной структурой бухты активных высыпаний, включающей серию таких же, как брейкап, но менее мощных, коротких активизаций, в промежутках между которыми процессы дрейфа и питч-угловой диффузии выравнивают времен ную и пространственную неоднородность высыпания? Однозначно ответить на этот вопрос в настоящее время трудно, так как целе направленных экспериментов по изучению тонкой структуры и динамики полуночных возмущений до сих пор практически не было. Таким образом, во время активных возмущений выявляется два класса высыпаний энергичных частиц, отражающих два типа процессов в авроральной магнитосфере; высказаны предположе ния о физической природе этих процессов, которые будут подроб нее рассмотрены в следующем разделе. 4.5. О МЕХАНИЗМАХ УСКОРЕНИЯ ЭНЕРГИЧНЫХ ЭЛЕКТРОНОВ Существует множество разработанных с разной степенью конкретности моделей ускорения авроральных частиц. Д аж е беглый разбор этих моделей не представляется возможным, однако большинство из них можно сгруппировать в несколько классов по механизмам ускорения: 1) дрейфовый механизм ускорения в медленно меняющихся полях, 2) ускорение электрическим полем индукции, 3) ускорение продольным электрическим полем и 4) стохастические, или резонансные, механизмы ускорения в пере менных полях. Магнитосфера Земли — объект очень богатый разнообразием сочетаний параметров полей и частиц и динамиче ских ситуаций, поэтому каждый из перечисленных механизмов ускорения может реализоваться на практике. Тому есть экспери ментальные свидетельства: именно из них или из сочетаний этих механизмов предстоит выбрать модель, описывающую ускорение авроральных электронов. Общая формула, описывающая приращение энергии частицы dW - jj- в переменных магнитном и электрическом полях, была полу чена Нортроном [98] в виде dW дБ ч г = * ъ + * л *- (4- 3> В отсутствие быстрых изменений магнитного поля ускорение определяется разностью потенциалов вдоль траектории частицы. При наличии направленного вдоль магнитной силовой линии компоненты поля Е получим третий тип из перечисленных выше механизмов ускорения, первый тип реализуется за счет компо ненты поля Е вдоль траектории дрейфа. Ускорение второго типа учитывается как в первом члене правой части уравнения — ме няющимся магнитным полем (без учета изменения поля при пере носе частицы), так и во втором члене, где крупномасштабное поле Е также может быть индукционным. И наконец, периодиче 127