Лазутин, Л. Л. Геометрия брейкапа и модель суббури в авроральной магнитосфере / Л. Л. Лазутин ; Акад. наук СССР, Кол. фил. им. С. М. Кирова, Поляр. геофиз. ин-т. - Препр. ПГИ-85-01-39. – Апатиты : Кольский филиал АН СССР, 1985.

I . Введение Процесс взрывной неустойчивости суббури брейкап и повторные активизации, его физический механизм, условия и место развития являются нерешенной ключевой проблемой магнитосферных возмущений. Вопрос о геометрии брейкапа не зря вынесен в заголовок, т .к . он здесь центральный - от того, в какую область магнитосферы мы его поместим, зависят и начальные условия развития взрывной неустой чивости и сам выбор подходящего механизма. Ошибка в выборе место положения брейкапа несомненно будет тормозить прогресс в понима нии процессов в возмущенной магнитосфере. В настоящее время наиболее популярне модель, по которой не устойчивость развивается в хвосте магнитосферы; геометрия этой области с близко расположенными силовыми линиями противоположного направления и плазменным слоем создает хорошую возможность для развития неустойчивости с пересоединением силовых линий / 1 , 2 / . Идея пересоединения подкреплена теорией тиринг-неустойчивости, разработанной на высоком теоретическом уровне / 3 , 4 / . модельными компьютерными расчетами / 5 , 6 / , она адекватно описывает временную шкалу брейкапа и обеспечивает ускорение частиц в нужном энергети ческом диапазоне. Многие экспериментаторы находят в своих измере ниях подтверждение модели пересоединения / 7 , 8 / . Вместе с тем, в магнитосфере существует еще одна область прекрасно подходящая для развития взрывной неустойчивости суббури - полуночный район замкнутых силовых линий, перенаселенный горя чей плазмой и энергичными частицами. Тот факт, что возможности ыегнитосферной ловушки по удержанию энергичных частиц лимитирова ны, хорошо известен;хорошо изучены такие типы сброса излишнего по тока частиц, как утренние дрейфовые высыпания, секундные всплески и пульсации, микровсплески. Логично предположить, что и в полуноч ном секторе ловушки, где и потоки и анизотропия распределения час тиц по питч—углам и энергиям максимальны, действует механизм взрывной сбросовой неустойчивости, который и приводит к явлениям, наблюдаемым во время брейкапа и родственных импульсных событиях суббури. Если это справедливо, тогда следует отказаться от пред ставления, что процессы пересоединения в хвосте магнитосферы или на границе замкнутых силовых линий имеют существенное влияние на динамику авроральной магнитосферы. Таким образом, могут существовать две взаимоисключающие мо дели взрывной фазы суббури, причем, если первая имеет солидную теоретическую базу и разработанную схему динамики мегнитосферы. 3