Ларин В. Ф. Численное моделирование функции распределения электронов и кинетических коэффициентов слабоионизированной молекулярной плазмы, находящейся в переменном электрическом поле / В. Ф. Ларин ; Акад. наук СССР, Кол. фил. им. С. М. Кирова, Поляр. геофиз. ин-т. - Препр. ПГИ-86-08-52. - Апатиты : Кольский филиал АН СССР, 1986.

Какможновидетьизфиг- 2-3, результатынастоящейработахорошо согласуютсясимеющимисятеоретическимииэкспериментальнымирезульта тами. Следуетотметить, однако, следующееобстоятельство, накоторое указывалосьивработе/5/. Кинетическиекоэффициентысущественноза висятотсеченийстолкновительныхпроцеосов, которыенеопределеныдо настоящеговременисдостаточнойточностно. Вчастности, погрешность приизмеренияхсеченийвозбужденияколебательныхуровнейдостигаетде сятковпроцентов. Вариацияэтихсеченийна30 % даетизменениекинети ческихкоэффициентов, определяемыхобластьюэнергий £ » 2 эВ, ната куюжевеличину, адлякоэффициентов, определяемых"хвостом" функции распределения, например, частотыионизации, изменениеможетдостигать ужесотенпроцентов. 6 . Слабоионизированнаяплазмавпеременном-электрическомполе. Нафиг. 4 показаноизменениефункциираспределенияэлектроновпо энергиямввоздушнойсмесивзависимостиотнапряженности^электричес когополя. Расчетыпроведеныдлячастоты cj - 2 Я *15»10° о-*, N - = 9,6-Ю 12 см-3, амплитудаэлектричеосогополявВ/мпоказананари сунках. ПриJSj/Eg •« I (Ер=[ЗТ ^2 О ( и)г + V г )] 1/2 - характерное плазменноеполе71/, вданномслучаеЕр®* 5 В/м) функцияраспределе нияблизкакмаксвелловской(фиг. 4а). Определяющуюрольздесьиграют ротационныесоударения. Затемувеличиваетсяколичествоэлектроновс энергиями £ ~ I эВ, нафункциираспределенияобразуется"плато" с оченьрезкимобрывомпри £ « 2 эВ(фиг. 46). ПриEg/Ep » I элек троныначинаютпреодолеватьпотенциальныйбарьер, созданныйсоударе ниямисвозбуждениемколебательныхсостоянийазота, количествоэнер гичныхэлектроново 6 > 4 эВрезковозрастает (фиг. 4в). Увеличива етсячастотаприлипанияэлектроновкмолекуламкислорода, ноещебно- треевозрастаетчастотаионизации, котораястановитсяравнойчастоте прилипанияпри ,г , ,гм/ж а -,(16) м гдеEj - критичеокоеполепробоя/9/. (Дляпринятыхвышезначений CJ и Nm Ей= 56 В/м). Начинаетсялавинообразныйпроцесоискусст веннойионизации. Уравнение(3), однако, остаетсясправедливымдотех пор, покачастотаионизацииненачинаетпревышатьвеличину Т '(=* 3 V - покамалоколичествоэлектронов, рождавшихсязавремяустановления функциираспределения. Условияприменимостиуравнения(3) могутнару шитьсятакже, еслиооцилляторнаяэнергияэлектроновначнетпревышать среднююэнергию- функцияраспределениястанетанизотропной. 13