Кустов, А. В. О пороговом электрическом поле для возникновения авроральных неоднородностей с длиной волны около одного метра / А. Кустов, М. Успенский, И. Кангас ; Акад. Наук СССР, Кол. фил. им С. М. Кирова, Поляр. геофиз. ин-т. – Препр. ПГИ-87-06-60. - Апатиты : [б. и.], 1988.

линия) от среднего электрического поля Е0 имеет плавный характер и явно отличается от скачкообразной, фиг.З. Такая относительно плавная зависимость получена несмотря на заложенный в расчет жесткий порог - резкую плазмофизическую зависимость амплитуды ФБ турбулентности при Е * 20 мВ/м. Полученную модельную зависимость мы нанесли на экспери ментальную, фиг.2 , штрихи, полагая, что при Е = 22 ,5 ыВ/м (центр пра вой колонки гистограммы) эксперимент и модель соответствуют друг дру гу. Из хода расчетной зависимости к гистограммы кажется, что сущест вование эффектов неразрешимой радаром структуры рассеивающего объема при радиолокационных измерениях амплитуды является вполне реальным. Очевидно, что микроструктура электроджета может быть причиной отличий фактических и измеряемых радаром дрейфовых скоростей неодно родностей. Трудности интерпретации радарных дрейфовых наблюдений из вестны Д О / . В литературе, однако, обсуждалась лишь их плазыофизичес- кая ча ст ь, а различного рода радиофизические эффекты не учитывались. Вследствие того, что те "струйки" аврорального электроджета, где дрейф неоднородностей (электрическое поле) ниже среднего (хотя выше Sf hr ) * будут давать повышенные амплитуды (в них больше электронная пло тность), а струйки, где дрейф выше, наоборот, пониженные амплиту ды, то электрическое поле, выведенное из радарных данных, окажется пониженным. Качественная картина крупномасштабной структуры электро дкета дана на фиг.З справа. Здесь ззтонированные участки - области повышенной электронной концентрации и, соответственно, пониженного электрического поля. При высоком среднем поле затонированные участки - области сильного рассеянного сигнала, а промежутки - слабого. При низком среднем поле затонировэнные участки - области отсутствия неод нородностей (и си гн а л а ). Ослабленное рассеяние идет лишь из светлых областей, оттуда, где электрическое поле выше своего фактического среднего значения. Последвяя ситуация сильно напоминает то, что имеет место в районе активных дуг сияний / 2 2 / . Авроральное рассеяние наблю д ается из областей вблизи дуг и не регистрируется непосредственно из области свечения, где электронная плотность высока. Количественная опенка найденного в эксйерименте (фиг.2) мягкого порога возбуждения I -м неоднородностей зависит от выбранного критерия. Известно Д 4 / « что при достаточно больших электрических полях Е > 30 мВ/м АИВТ имеет величину около 3%. С падением поля АИВТ умень шается. По уровню 3 дБ (о т максимальных значений АИВТ) мягкий "порог" близок к 25 мБ/м. Нам предстзвляется, что в применении к обсуждаемой задаче подобный критерий неудачен. Будем условно полагать, что эффект "поро га", т . е . пропадание сигнала, происходит при уменьшении АИВТ в 10 раз ( 2 0 дБ ). Тогда величина порога Е * = 13-15 мВ/м. Заметим также, 8