Кустов, А. В. Фарлей-Бунемановская турбулентность в полярной ионосфере. В. 2 ч. [Ч.] 2. Нелинейная теория / А. В. Кустов, Ю. Ф. Зарницкий, В. А. Липеровский ; Акад. наук СССР. Кол. фил. им. С. М. Кирова, Поляр. геофиз. ин-т. – Препр. ПГИ-86-08-50. - Апатиты, 1986.

S E ? _ / J V E 0 W У + Л ' /25/ которое при можно удовлетворить лишь допустив /?> I , что возможно при учете эффектов турбулентвой диффузии. Б заключение хотелось бы указать на важный эффект действия рассматриваемого механизма, который должен наблюдаться экспери ментально, - сильное ослабление ракурсной чувствительности авро- рального рассеяния / 4 / . Численное моделирование развития ФБ турбулентности. Од ним из путей нахождения квазистапионарного спектра может служить прямое численвое решение уравнений движения для заряженных частиц при помощи ЭВМ. В настоящее время существует обширная литература, посвящен ная методике численного моделирования в приложении к плазме. При мером эффективного применения такой методики может служить цикл работ Судана и др. /43,44/ по исследованию квазистапионарного спектра ионосферных неоднородностей градиентно-дрейфовой природа. Отмечая плодотворность метода численного эксперименте, необ ходимо в то же время учитывать наличие специфических ограничений метода, связанных, как правило, с недостаточным быстродействием и конечным объемом памяти применяемых ЭВМ. Поэтому при планировании численного эксперимента первоочередное значение приобретает' пра вильный выбор математической формульной модели плазмы, позволяю щей в максимальной степени использовать частные особенности зада чи для экономии времени счета и объеме оперативной памяти. При моделировании неустойчивости Фарлей-Бунемэна требования к выбирае мой модели плазмы становятся гораздо более жесткими, чем в случае ГД неустойчивости. Это связано с тем, что простейшая гидродинами ческая модель становится непригодной из-за нарушения неравенств СО«.V i , K tn « h , (26) необходимых для справедливости гидродинамической модели ионной компоненты. Применение такой модели за пределами ( 2 6 ) приводит к ошибочному результату неограниченного роста инкремента раскачки волн при возрастании волнового вектора К / 2 /. При использовании конечной пространственной сетки быстрая раскачке коротковолновых колебаний разрушает решение задачи. С другой стороны, если ориентироваться на быстродействие су ществующих ЭВМ, можно показать, что для двухмерного численного эксперимента применение кинетической нодели для ионов увеличивает 19