Кустов, А. В. Фарлей-Бунемановская турбулентность в полярной ионосфере. В. 2 ч. [Ч.] 2. Нелинейная теория / А. В. Кустов, Ю. Ф. Зарницкий, В. А. Липеровский ; Акад. наук СССР. Кол. фил. им. С. М. Кирова, Поляр. геофиз. ин-т. – Препр. ПГИ-86-08-50. - Апатиты, 1986.

ФБ неустойчивости /27/ подтверждает скорее выводы /10/. Математическая проверка различных теоретических подходов к энализу ФБ неустойчивости затруднительна. В создавшейся ситуации важно разобраться с физикой процессов нелинейной генерации волн. В работе Кустова и Липеровского /28/ рассмотрен энергетический аспект проблемы. В приближении случайной фазы выведено уравнение баланса энергии пробной ФБ волны, взаимодействующей с двумя другими волнами Wa,W3 |гw,= 2*Г ч - s*ш - Знчч з - , (10> где ^ i t коэффициенты, зависящие от параметров плазмы и вза имной ориентации волн. Показано, что нелинейные _члены в правой час ти (Ю ) возникают из-за наличия члена <г€£^^с№#> ( где /f#°$£gS£a ), который описывает изменение темпа отбора энергии от внешнего элект рического поля волной W* в присутствии двух волн Wt и W 3 ..Непо средственная перекачка энергии между волнами, описываемая работой поля волны над турбулентным током, связанным с присутствием волн W 2 и W 3 - менее значима. Таким образом, физически взаимодействие ФБ волн существенно отличается от обычного распадного взаимодействия. При рассмотрении взаимодействия свободных мод мы имеем дело с квэзизамкпутой систе мой, з которой сумма энергий трех волн сохраняется /29/. ТЗ этой случае, если, нэпример, волны (ub.,Kz) и приводят к ограниче нию роста волны , то процесс спектральной перекачки соот-^ ветствует непосредственной передаче энергии в волны На рис. За схематически указана эта ситуация. В случае трехволнозо- го взаимодействия ФБ волн система существенно не замкнута. Хотя Ензшне взаимодействие описывается аналогичной системой уравнений, характер энергетического обмена здесь другой. Мода (^ .Кл ) и (ty / i) не непосредственно отбирают энергию от мода (ty ,K j ) , а изменяют темп отбора этой волной энергии от внешнего поля. Именно поэтому в работе / 28 / было предложено применять к рассматриваемым процессам термин аквззираспад” , имея в виду другой физический смысл, соот ветствующий кинетике волн в незамкнутой системе. Физика квазирас- падных процессов пояснена на рис. 3 6 . Необходимо отметить, что уравнение (10) не приводится к кван- товомеханическому виду с введением понятия плазмона, как это имеет место в бесстолкновительной плазме. Традиционно при энергетических опенках стационарного состоя ния считается, что оно устойчиво. В случае отсутствия устойчивости 10