Кустов, А. В. Фарлей-Бунемановская турбулентность в полярной ионосфере. В. 2 ч. [Ч.] 1. Линейная и квазилинейная теория / А. В. Кустов, Ю. Ф. Зарницкий, В. А. Липеровский ; Акад. наук СССР. Кол. фил. им. С. М. Кирова, Поляр. геофиз. ин-т. – Препр. ПГИ-86-07-49. - Апатиты, 1986.

I . ЛИНЕЙНАЯ ТЕОРИЯ НЕУСТОЙЧИВОСТИ Рассмотрим основные положения и выводы линейной теории ФБ не устойчивости аврорального электроджета. Напомним, что на высотах Е-области плазма слэбоионизовава (степень ионизапии ^ e j 0~^)> частоты столкновений заряжен ных частип между собой малы, а для частот столкновений электронов и ионов с нейтралами Ve ,Vj выполняются соотношения где й)не и U)Hi - гирочастоты электронов и ионов. I . I . Простейшая линейная теория. Будем исходить из следующей модели авроральной Е-оСласти. Предположим, что в однородной беско нечной слабоионизованной плазме с неподвижными нейтралами имеются в системе координат, выбранной для авализа, указаны не рис.1. Счи таем, что величина магнитного поля таноЕа, что выполняются соотно шения ( I ) . Будем описывать плазму квазигидродинаиическими уравнениями движения для заряженных частип, уравнениями непрерывности и Пуас сона: где - заряд, масса, плотность, температура и ско рость движения частиц сорта <i(cL=ei i ) % С - скорость света, Е - вое электрическое поле возмущений). Выполнение неравенств ( I ) обеспечивает существование в ионо сферной Е области тоха (электроджета). Действительно, в стационар ном состоянии из (2 ) имеем уравнения: Ve « ^не ; Vi » ^ hl . ( I ) скрещенные электрическое Е0 и магнитное Н0 поля. Сриентапия полей полное электрическое поле ( Е=Е0* Е 1 , - переменное потенпиаль- (5 ) ( 6 ) О = t E a- \ m cVk ; (7) 4