Кустов, А. В. Фарлей-Бунемановская турбулентность в полярной ионосфере. В. 2 ч. [Ч.] 1. Линейная и квазилинейная теория / А. В. Кустов, Ю. Ф. Зарницкий, В. А. Липеровский ; Акад. наук СССР. Кол. фил. им. С. М. Кирова, Поляр. геофиз. ин-т. – Препр. ПГИ-86-07-49. - Апатиты, 1986.

масштабов. 'Кроме того, Сато учитывал конечность размера области элект- родкета в горизонтальном направлении вдоль электрического поля и допускал возможность пространственных изменений фоновой плотности и внешнего электрического поля внутри полосы тока. Именно поэтому изменение величины электронного дрейфа, в отличие от /4-3/, в мо дели Сато существенно. Поясним физические причины возникновения квазилинейных эф фектов уменьшения электронного дрейфа (уменьшения действующего электрического поля по сравнению с внешним) и образования неодно родности в плазме, см.рис.14-а. Напомним, что в ФБ волне электро ны движутся, в основном, поперек направления ее распространения за счет §EzrH0 дрейфа, т.е . вдоль внешнего электрического поля. По предположению в этом направлении плазма ограничена, поэтому нз границах области электроджета при колебательных движениях элект ронов будут возникать дополнительные заряды и, следовательно, по ляризационные электрические поля. Вычисления показывают, что сред нее поляризационное поле ориентировано противоположно внешнему, и, таким образом, с увеличением амплитуды волн темп нарастания все ззыедляется и возможно достижение стационарного состояния. Далее, как известно, средний за период колебзний поток час тиц в ФБ волне вдоль направления электрического ноля отрицателен, см. раздел 1.2, поэтому при наличии "стенки" возмо жен избыток частиц у "стенки" и образование градиента плотности в первоначально однородной плазме. Поскольку градиент плотности ориентировав противоположно направлению фонового электрического поля, то это приводит к дополнительному затуханию ФБ волн, см. формулу (35 ), рис.146. В подходе Сато допускается, что, см.рис.I n/y>V= г>о+По(у,±) + LHrt ( 56) К „ э УвМЛ) г— -Udi*iKr (57) - E ^ v s - e - , f- К -adt + (58) Подстэвляя разложения (56)-(58) в уравнение непрерывности, в ко тором значения скоростей взяты из соотношений тип^ ( I I ) , можно получить квазилинейные уравнения, связывающие и с па раметрами плазмы в уровнем относительных флуктуаций электронной плотноетв: 32