Кустов, А. В. Фарлей-Бунемановская турбулентность в полярной ионосфере. В. 2 ч. [Ч.] 1. Линейная и квазилинейная теория / А. В. Кустов, Ю. Ф. Зарницкий, В. А. Липеровский ; Акад. наук СССР. Кол. фил. им. С. М. Кирова, Поляр. геофиз. ин-т. – Препр. ПГИ-86-07-49. - Апатиты, 1986.

ствующие данные приведены на рис.12 для трех значений электричес кого поля /44/. Вероятно, имея в виду то обстоятельство, что в условиях зна чительных электрических полей область линейной генерации ФБ волн перемещается на высокие частоты U ) » Vt , в работе /46/ этими авто рами в качестве стабилизирующего механизма был рассмотрен захват тепловых электронов ФБ волной конечной амплитуды, предлоаенный Мак-Брэйдоы и др. /49/ для случая бесстолквовительвой плазмы. Несмотря на достигнутое при этом согласие с измерениями темпера тур, впоследствии /47/ ими было найдено, что выбранный механизм "электронного трэппинг8п недостаточно эффективен для ограничения ФБ неустойчивости (опененный уровень турбулентности в стационар ном состоянии оказался порядка нескольких десятков процентов). Отказавшись от постановки самосогласованной задачи, авторы /47/ были вынуждены либо ввести некоторый механизм стабилизации неустойчивости, определяющий уровень интенсивности, а также струк туру квазистапионарного спектра, либо задавать этот уровень на ос нове экспериментальных данных. Имея в виду уравнение типа (43) и не конкретизируя механизм ограничения ФБ неустойчивости, Илегель и Сент-Морис в работе /47/ опенили необходимый для достижения аномальных температур уровень турбулентности | & £ „/ / 4зГ-ПоЪ ~ W ' V 10'5, (50) где £Е х » р г характерная амплитуде волнового электрического поля в ионосфере. С данными ракетных измерений сравнивалась однако не эта величина, а относительная интенсивность флуктуаций электрон ной плотности <\ 8 п ф 0\г > ~ 5 % , вычисленная не основавии опенки (50) в предположении, что харак терный масштаб турбулентности Ко соответствует волне с максималь ной скоростью линейной раскачки, т.е. i ( Ко) — Х0 • Это предположение и обеспечило, по сути, согласие с экспери ментально установленными значениями <\Апе/пь^, что отчетливо обна руживается при сопоставлении опенки (50) с амплитудами турбулент ного электрического поля по результатам ракетных измерений /50-53/ 3 р. £ 3 мб/м , ^ • Отсюда можно было заключить, что интенсивность волнового ФБ нагре ва, необходимая для возникновения аномальных звачений Те , на два 28