Кустов, А. В. Фарлей-Бунемановская турбулентность в полярной ионосфере. В. 2 ч. [Ч.] 1. Линейная и квазилинейная теория / А. В. Кустов, Ю. Ф. Зарницкий, В. А. Липеровский ; Акад. наук СССР. Кол. фил. им. С. М. Кирова, Поляр. геофиз. ин-т. – Препр. ПГИ-86-07-49. - Апатиты, 1986.

находят из условия равенства нулю квазилинейвого инкремента неус тойчивости, зависящего от уровня турбулентности. Рассмотрим квазилинейные механизмы ограничения ФБ неустойчи вости. Из выражений для линейного инкремевтв (23), (35) следует ожидать возниквовения трех квазилинейных эффектов - увеличение ионнозвуковой скорости за счет турбулентного разогрева электронов и иовсш, уменьшение дрейфовой скорости электронов ("торможение электронов") и образование под действием нарастающих волв неодно родности в первоначально однородвой плазме, приводящей к дополни тельному (градиентному) демпфированию волн. 2.1. Теория турбулентного нагрева. Механизм термостабилиза- пии ФБ неустойчивости был впервые изучен Каменецкой /43/. Исходя из кинетического ураввения со столкновительныи членом в форме БГК, она получила уравнения, описывающие изменения со временем дрейфо вой скорости электронов (предполагалось = 0 ), а также темпера туры электронов и ионов: h ~ \ + <г ~^ } }{ ( j;n 0T j = £ * " % « £ О Г ; (43) W ВОАН. ~.ЪмС. где - характеризуют скорость нагрева частиц волновыми полями и дкоулев взгрев, скорость охлаждения частиц в ионосфервой плазме; х') При превебрежании эффектами изменевия скорости электронов '- ураввения (43) в стационарном с о с т о я н и и = 0) имеют вид: Т - Т + Л . .± . flA£i\Zfi/K ; (45) е п 3 СднеСОл По J Ш Т. - т J . 4 1 (46) U ~ <п + у ' уг n o J где 7fy- температура нейтралов. х) Можно показать, что в (42) последний член иояет сравнять ся с малосущественным предпоследний в рассматривавшейся плоской модели ^ i 0 при условии/|Г£Л^г~/?£"/. что соответствует верх ним эвзчениям турбулентных электрических полей, измерявшихся на ракетах /3/. 26