Кустов, А. В. Фарлей-Бунемановская турбулентность в полярной ионосфере. В. 2 ч. [Ч.] 1. Линейная и квазилинейная теория / А. В. Кустов, Ю. Ф. Зарницкий, В. А. Липеровский ; Акад. наук СССР. Кол. фил. им. С. М. Кирова, Поляр. геофиз. ин-т. – Препр. ПГИ-86-07-49. - Апатиты, 1986.

w v - f - ^ . . . . - . • да> •I В длинноволновом пределе ‘ Т * (“>-КхЪ е )-кЪ ? и Х ^ - к ) - К г& Кл&к<<Шне^-Н* VZepe , (20) в вырааевии (19) мвиыая часть &(^,КХ) такая же, как и в случае Тг - TL = О , а реальная часть заменяется на п. ел., ,, 1 u^o i( i , (dot кг т}1ъ (рт) - 5 I - J + (г1 ) Это означает, что учет тепловых эффектов приводит к измевевив усло вий генерации ФБ волн и ве влияет на закон дисперсии. Используя (16), получаем (rir = К,Vie/(4 +R) > X ^ ( R / % ) ( ^ - K zc l ) , (23) где Cs=[(T^Tc)/iV :],/z- ионно-звуковая скорость. Согласно (22), (23), ФБ неустойчивость возникает при превышении скорости дрейфа электронов некоторого порогового значения, равного скорости ионного звука в среде. Заметив, что условия (20), выполнение которых использовалось при выводе (22), (23), при учете 1Уое*- сводятся к требованию зна чительного превышения рассматриваемых длин волн над длиной свобод ного пробега ионов, что считается выполненным уке при написании исходных квазигидродинамических уравнений (2 ). 1.2. Энергетический анализ возникновения неустойчивости. Рас смотрим энергетику процессов линейного возбуждения ФБ неустойчиво сти,как это сделано в работе Кустова и Липеровсного /10/. Для прос тоты вновь вернемся к случаю 7ё =7^= О- Опеним сначала эвергию отдельной ФБ волны. Энергия волны скла дывается из энергии электромагнитного полй и кинетической энергии колебаний частиц W = < ^ > + < ^ > . < ^ > . (24) В (24) скобки означают усреднение по периоду колебаний. Учитывая связь величин ^ и Й, ( I I ) , а такасе используя уравнение Максвел ла кЖ Н - ( £*?r / C .)J + ( 1 /СИ Ъ?!<>*-) 8