Куницын, В. Е. Томография ионосферы / Куницын В. Е., Терещенко Е. Д. ; Акад. наук СССР, Кол. науч. центр, Поляр. геофиз. ин-т. – Москва : Наука, 1991. – 176 с.

Основойнашихсегодняшнихзнанийонеоднороднойструктуреионо­ сферыявляются данныекорреляционного анализаиего последующих вариантов. Преждечемпереходитькрешениюстатистическихобратных задач восстановления структуры случайно-неоднородной ионосферы, необходимопроанализироватьточностьидостоверностьданныхкорре­ ляционногоанализа, чтоважнодляоценкирезультатовмногихэкспе­ риментальных исследований неоднородностей ионосферы. Применение корреляционногоанализанаталкиваетсянаопределенныетрудностии приводитврядеслучаевкпротиворечиям. Экспериментынамногоан­ тенныхсистемахвыявилизависимостьопределяемыхпараметровнеод­ нородностейотразмеровиориентацииприемныхбаз. Так, например,в работе [171] врезультатеприемасигналовотнавигационныхИСЗна систему разнесенныхвпространстве антеннустановлено, чтоточ­ ностьопределенияпараметровдифракционнойкартинысложнымобразом зависитотрасстояния междуприемными антеннами. Нарис. 4.1 а,б приведеныдвапримераопределениявеличинкажущихсяскоростейдиф­ ракционных картин, найденных для различных расстояний р между приемнымиантеннами. В связи сэтимвстает задача теоретического обоснования корреляционного анализа на различных базах, вывода соотношений, связывающихточностьрегистрациипараметровдифракци­ оннойкартины сразмерамибаз. В этомподразделе будетпоказано, что результаты корреляционного анализа заметно ухудшаются, если размеры приемныхбаз меньшерадиуса корреляции фазыилиуровня регистрируемогополя. Точность определениякажущейся скоростии высоты слоянеоднородностей обратнопропорциональнаразмерубазы [172]. Обозначим координатыприемников, расположенныхнаповерхности Земли, через г= (р, z=0), аместоположение ИСЗ, движущегосяпо орбитесоскоростью vQ , через ? 0 = (pQ , z=zQ ), pQ = vQt. Восполь­ зуемсясоотношениемдлявзаимнойкорреляционнойфункциифазы, по­ лученнымврамкахметодаплавныхвозмущений [28, 29], приусловии однородностифлуктуацийэлектроннойконцентрацииN ималостидли­ ныволныизлученияпосравнениюсрадиусомкорреляции N: г 2 В,Лз) = — §- Гd z r йгхBw (ae,0) cos2 (----- ) exp(iis), (4.1 ) ф 8 w 2 k гдеBjj(ae,0) = J d2p f dz Bjj(p,z) ехр(-ізер) - сечениефурьѳ-образа Bg функциикорреляциифлуктуацийэлектроннойконцентрации BN (p,z) плоскостью = 0 (ае= (эех, зеу) - двумерныйвектор), к- волновое число, г 0 - классическийрадиусэлектрона. Функциякорреляциифазы Вф(р.т) = Вф(з) = < ф(рѵ p 0 (t-T)) ф(р2 , p 0 (t))> зависитвсилу статистическойоднородностифлуктуацийN отвектораŠ, включающего 91