Куницын, В. Е. Томография ионосферы / Куницын В. Е., Терещенко Е. Д. ; Акад. наук СССР, Кол. науч. центр, Поляр. геофиз. ин-т. – Москва : Наука, 1991. – 176 с.

N „ /0 -1 N,, /0 -1 z/2 y/2 V x V y W V ¥ y mx=-Nx/2 V “ Ny/2 Ny * ( 2.21 ) «х/г ' 1 V s " 1 - 21 % ( V x + тл iT < v V - T j W V 6 x x/2 y/2 В дальнейшемпричисленном моделировании используютсяалгоритмы быстрогопреобразованияФурьеинумерациясуммпопі^, пхсдвигает­ сяот 0 доNx - 1 ; аналогичнодляпіу, Пу . Размерыобластиприема sox’SOy’аслѳД°ватѳльно> интервалыди­ скретизацииДРх,ДРуиопределяютвведенныевподразд.2.2 разрешаю­ щиеспособности. Действительно, минимальноразрешаемыйинтервал5Х похравенбх= ѴТ£, ДРХ= V T Z / 2 SQx = K / 2 S m , чтополностьюсо­ ответствует (2.10). Ограничениеобластиприемавсегдаограничивает разрешениеилиинтервал дискретизацииифункциисфинитнымспект­ ром. Поэтому, вообщеговоря, приограниченнойобластиприемаможно сразупереходитьот ( 2 . 2 0 ) кконечному дискретномупреобразованию Фурье (2.21). Всоответствиисэтойсхемойосуществляетсяпереходиотдругих континуальных формул восстановления, содержащих преобразования ФурьеиФренеля, кихдискретнымформам. 2.5. Влияниешумовиискаженийнавосстановлениеструктуры Практическая реализация восстановления структуры в немалой степени определяется тем, насколько устойчива процедура ре­ конструкции к различного рода шумам и искажениям, неизбежно возникающимприизмеренияхи обработке экспериментальныхданных. Для оценки влияния искажений и шумов целесообразно провести численное моделирование процесса реконструкции. Кратко опишем схему моделирования на примере двумерного фрѳнѳлѳвского восстановления. Задаетсяфункцияqz (p) , характеризующаядвумерную структурунеоднородностей электроннойконцентрации и эффективной частотысоударений. Далее поформуле (2.18) вычисляетсявеличина Pq (P) . ПослевыполнениядискретногопреобразованияФурье (2.21), соответствующего (2.19), получается FV (S) и, следовательно, поле V(S) надискретнойсетке. Этотэтапмоделирования связанспрямой задачей рассеяния, причем считается, что рассеяние хорошо 62