Куницын, В. Е. Томография ионосферы / Куницын В. Е., Терещенко Е. Д. ; Акад. наук СССР, Кол. науч. центр, Поляр. геофиз. ин-т. – Москва : Наука, 1991. – 176 с.

чиинеоднородностей, сравнимыхсразмеромзоныФренеля. Впоследнеедесятилетиепоявилосьбольшоечислоработподифра­ кционнойтомографии [84 - 94]. Неимеявозможностипривестидоста­ точнополнуюбиблиографиюотошлемксоответствующимобзорам [90 - 93]. Здесьследует, непретендуянаполнотуобзора, привестикрат­ куюхарактеристику известныхработисопоставитьснашимирезуль­ татами. Большинство работоснованонаразличныхвариантахсоотно­ шения, по-видимому, впервые полученногов [95] исвязывающего трехмерноефурье-прѳобразованиѳ q (ае) отфункции q(r,k) сугловым спектромЕполяиликомплекснойфазыполя: 1---------------------- Г іаег о і -і(ае +k)z ,, _ q(ae) = ---- ~ q(r)e cTr = ---(ae +k)e E(x ,z). (2.2) ( 2 it)j J % p 1ІГ9 \ Здесь зондирующаяплоскаяволнападаетвдольоси z, EQ = е , Л _ о о — Е(*р,z ) = (2ic) X d p E(p,z) е м- угловойспектр. Каждоеиз­ мерениерассеянногополянаплоскостидает двумерныйсрезспектра объекта поверхностьюсферы (сферыЭвальда): (ае+Іс 0 )2 =Й ’ 2 =Ѵр, где Й 0 =( 0 , 0 ,к) - волновой векторзондирующейволны, Й' - рассеянной. Послезаполненияфурье-пространства (поворачиваязондирующуюволну (осьz ) илиобъект) спомощью процедуры интерполяциивчастотной илипространствѳнойобластяхможнополучитьпутемобратногофурьѳ- прѳобразованияфункциюq(r,to). Измерениеполяоднимприемникомпри движениипередатчикана ИСЗ (поосих) эквивалентноприемунали­ нии. ВэтомслучаепреобразованиеФурье (пох) отизмеряемогополя являетсяпреобразованиемФурьеотспектра Е (ае^.,ае^) поаеу. Врабо­ тахподифракционнойтомографиипоследнегодесятилетия [84 - 94 и др.] былиисследованы различные приближения, включая БПи МПВ, итерационныесхемыдляболеесильныхрассеивателей [51-57], очем ужеговорилосьвподразд. 1.5. Полученыобобщениянаслучайдифра­ кционнойтомографииизвестныхизобычной томографииалгоритмов, в частности, алгоритмобратного распространениясфильтрацией [84], обобщающий алгоритмобратного проецирования. Многовниманиябыло уделеноуказаннымпроцедураминтерполяции. Соднойстороны, вплане постановкизадачирешаемаяздесь ОЗР носитболееобщийхарактер, поскольку восстанавливаетсякомплекс­ ный потенциал q(r,u), втомчислеинафонеслоистойсреды (под­ разд. 1 . 4 ), приэтомиспользуются точечныезондирующиеисточники. Сдругойстороны, спецификаданной конкретной физическойзадачи, гдеприменяетсятолькомалоугловое приближение, позволяетисполь­ зовать фрѳнѳлевскоѳ параксиальное приближениеисвестизадачук преобразованиямФренеля (1.21), (1.24). Поэтомуполученныерезуль­ таты в приближении малых углов при слабом рассеянии следуют из (2.2). Действительно, используяпараксиальноеприближениеае 2 « к2 , 53