Куницын, В. Е. Томография ионосферы / Куницын В. Е., Терещенко Е. Д. ; Акад. наук СССР, Кол. науч. центр, Поляр. геофиз. ин-т. – Москва : Наука, 1991. – 176 с.

Последнееозначает, чтоиспользованноездесьприближение содержит в пределе больших частот и приближение геометрической оптики с прямолинейнымитраекториями. Ограничение поs областирегистрации поляприведетктому, чтовосстанавливаемаяпоограниченнымданным Ф 1 (з) функция qz (p,o)) будетсглаживаться. Ядроуравненияопреде­ ляетсяпараметрамисистемырегистрацииизадаетрэлѳевскийпредел разрешения (подразд. 2 . 2 ), тогда qz (р,ш) представляетсобойинтег­ ралполучуконечной"толщины". Проиллюстрируем на численном примере необходимость учета дифракционныхэффектовпритомографическойреконструкцииобъектов, размерыкоторыхгтсопоставимысразмерамизоныФренеляv А.С. Как былопоказановыше ( 2 . 1 ), дифракционные эффектынезначительныпри кг^/ 2 £ » 1 имогутсущественноисказитьрезультатыприkr^/ 2 C š 1 - Нарис. 2.1а изображенаqz (p), состоящаяиздвухнеоднородностей- двухгауссиан (~ ѳхр(-р 2 /г?) спараметрами (г 1 /уА.Г= 5, г£/ѵ А.г= = 1/3). Если реконструировать комплексную фазу И.20) после прохожденияизлучениячерез однукрупнуюнеоднородность, тоІт Ф 1 51