Куницын, В. Е. Томография ионосферы / Куницын В. Е., Терещенко Е. Д. ; Акад. наук СССР, Кол. науч. центр, Поляр. геофиз. ин-т. – Москва : Наука, 1991. – 176 с.

получить серию линейных интегралов qz (р,ш), по которым возможна томографическая реконструкция показателя преломления. В то же времязадачавосстановлениядвумернойструктурыпонаборуодномер­ ных "сечений", т.е. функцийизмеряемых однимприемникомпомере движенияпередатчикана ИСЗ, также является томографической. Тем более, что, как будет видно ниже, физический смысл измеряемых однимприемникомвеличин- интегралыпосечениюспектранеоднород­ ности. Набор таких интегралов дает возможность восстановить двумерное сечение спектра, что эквивалентно реконструкции двумерной проинтегрированной проекции q (р,ш). Аналогично к томографической реконструкции структуры следует отнести 03 в рамках голографического подхода (1.72) и решения 03 с учетом сильногорассеяния (1.48) - (1.50), (1.44), поскольку внихтакже подвумернымфункциям, измеряемымвэкспериментеприемником, вос­ станавливаютсядвумерныепроекции. Набордвумерныхпроекцийпозво­ ляет проводить томографическое восстановление трехмерной струк­ туры. Методытомографическойреконструкцииполинейныминтегралам достаточнохорошоразработаныиздесьрассматриватьсянебудут. Влияние дифракциисвелоськтому, чтолинейныйинтеграл (1.21) зависитне толькоотполя "на луче", ноиотполявокрестности точкипересечениялучасплоскостьюрегистрации ( z = zR ). Если частотаизлучениястановитсябольшой, товпределесо-» соинтеграл ( 1 . 2 1 ) должен зависеть только от поля на луче (эйкональноѳ приближениеспрямолинейнойтраекторией). Пустьнаобъектпадаетплоскаязондирующаяволна (ро=0, zQ-» со), тогда, вычисляяинтеграл ( 1 . 2 1 ) впределебольшихк ( кг 2 / 2 С» 1 ) методом перевала (полагая в соответствии с приближением МПВ Ѵ(з,ш) = -4тсСФ 1 ), получим qz (p,k) = Jq(?,k)dz * (к/2%£)2 V(pR )(2С/к)(-ііс)= 2ik®.,(pR ). ( 2 . 1 ) Действительно, набегкомплекснойфазыФнаобъектевприближении геометрической оптики с прямолинейным лучом равен интегралу от комплексногопоказателяпреломленияп(г,ш) = ѵ 1 -q/k 2 Ф= Ф 0 + Ф 1 + ... = ik J п(?,ш) dz = = lk J / 1 -q/k 2 dz ik J d - q /гк2 ) dz. Отсюдадляпервогоприближения комплексной фазы поляимеемФ 1 <* -iqz/ 2 k, чтосовпадаетс ( 2 . 1 ), т.е. линейные интегралы вида ( 1 . 2 1 ) впределе большихчастот зависят толькоотполяна луче. 50