Куницын, В. Е. Томография ионосферы / Куницын В. Е., Терещенко Е. Д. ; Акад. наук СССР, Кол. науч. центр, Поляр. геофиз. ин-т. – Москва : Наука, 1991. – 176 с.

E g (г) - -2ik J d 2 pR Е(Гд) G*(r-rR ) « exp(-ik(z-zR )-i (1.74) ВыражаяE чѳрѳз первоеприближениеФ 1 комплекснойфазыизмеряемого поля Е“Е 0 + Е 1 <* (1+Ф 1 )Е 0 и переходякновойпеременной tQ = Отсюдапросматриваетсявозможностьсинтезаапертуры. Необязатель­ норегистрироватьЕилиФ 1 надвумерномкускеплоскостипрификси­ рованномположенииизлучателя. Можнорегистрироватьполеналинии, аподругойлинииперемещатьзондирующийисточник. Исходяизопре­ деленияtQ несложноуказать, какимобразомвариациир 0 эквивалент­ нынекоторымвариациямpR , темсамымсуществуетвозможностьвари - ациир 0 пересчитыватьвэквивалентныевариации pR . Далее, исполь­ зуятождество (t 0 -pR ) 2 /d 0 = (s~p)2/( и переходяв (1.75) кин­ тегрированиюпоs, имеем Данноеравенствосучетом (1.73) совпадаетс (1.21), чтопоказыва­ етэквивалентностьврамках БПиМПВголографическогоподходапо­ лученномув подразд1.2 решению ОЗР. Еслирассеивательявляется сильным, топредлагаемаяпроцедура восстановленияврамкахголог­ рафическогоподходасведетсякреконструкциипо (1.73) Qz (p), ане qz (p). Отсюдаостаютсявсилевсерезультатыпредыдущегоподразде­ лаотносительносильныхрассеивателей. Изложенныйздесьголографическийподход кОЗРтакжедопускает обобщениеинаслучайналичияслоистогофона. Приэтомвопределе­ нии Eg (1.67) иН (1.68) нужновместо функцииГрина свободного пространства G использоватьполученныевподразд.1.4 приближения (1.37). Тогда соответствующимобразом трансформируютсявыражения для ЕдиН. Вчастности, видядра Нвпараксиальном приближении определяетсявместо (1.71) следующейформулой: = (z 0 -zR )p/(z 0 -z)-( 3 -zR )p 0 /(z 0 -z), dQ = (z—zR )(z 0 —zR )/(z 0 —z), получим (1.75) ik 1 c Фд(г) “— Jd2s Ф (s) exp(-i- (s-p) 2 /C). H 2 1 2 47