Куницын, В. Е. Томография ионосферы / Куницын В. Е., Терещенко Е. Д. ; Акад. наук СССР, Кол. науч. центр, Поляр. геофиз. ин-т. – Москва : Наука, 1991. – 176 с.

Здесьприпереходе (1.69) -» (1.70) былоиспользованоравенство (р-р., )2/(z.,-z) + (Р0_Р-| )2/ (zQ-z ) = (p-p0 )2/(zQ-z) + (s1-p1 )2/C1 , C 1 = (z 1 -z)(zQ-z1 )/ (z 0 -z), гдеs 1 = ^ ( Z q ^ )/(zQ-z)+p 0 (z 1 -z)/(z 0 -z) - двумерныйвекторвплоскостиz =z1 , соединяющийначалокоорди­ натсточкойпересеченияплоскостиспрямой, соединяющей концыр и р0 - Вобщемвиде, внерамокБПпараксиальноеприближениесоот­ ношениядляEg имеетвид Е0 (г)|"з q(?1 ) Е(?1 ) lk _ _ 2 % (г) = Е0 (г) ---- ехр( — (s.- р., Г). (1.71) Н 0 А% J 1 С« Еп(г ) 2С. 1 1 Определяя комплекснуюфазуголографическиреконструируемогополя как (Ец- Е 0 )/Е 0 , имеем Ejj-Eq 1 d3r1 k Фн= . е “ - — J — — q(?1 ) ехр(І 2 (з 1 -р 1 ) 2 /С1 ). (1.72) Поформе (1.72) подобно (1.20), носущественноотличаетсяпосмы­ слу. В (1.20) комплекснаяфазарегистрируетсянаплоскостиприема, ипослеопределениярасстояниядорассеивателявозможновосстанов­ ление структуры (1.21). Здесь голографическая реконструкция Ф 0 производится последовательновразличных плоскостях. Когдаплос­ костьреконструкциисовпадаетсположениемрассеивателя, 1 /С 1 -» ® , и,еслихарактерныймасштабизмененияq превышаетмасштабизменения экспоненты, интеграл (1.72) можно вычислитьметодом стационарной фазы: Gjjtp.Zg) “ - 2 k J q(P.z1 ) dz1 , ( 1 .73) т.е. qz пропорциональнаврамкахБПиМПВкомплекснойфазеголог­ рафическиреконструируемогополя. Самапроцедураполучениякомплекснойфазыголографическирекон- струируѳмѳгополяврамкахпараксиальногоприближениятакжесводи­ тсякпреобразованиюФренеля. Действительно, еслирасстояниемежду рассеивателеми плоскостью регистрации существенно превосходит размер рассеивателя, то dG/fln' ikG ивместо (1.72) можноис­ пользоватьформулу 46