Куницын, В. Е. Томография ионосферы / Куницын В. Е., Терещенко Е. Д. ; Акад. наук СССР, Кол. науч. центр, Поляр. геофиз. ин-т. – Москва : Наука, 1991. – 176 с.

функции Eg сразными z, можноустановитькоординатурассеивателя поизменениюкривизныфазовогофронта. Примеры такойлокализации приведеныв [9]. Наосновеполученногопредставления (1.67) дляядраНможнов принциперешатьинтегральноеуравнениепервогорода (1.63) относи­ тельнофункции qE поданнымовосстанавливаемомполе Eg. Решение такогоуравнениясядром (1.65) исследовалосьв [80 - 82]. Врабо­ те [82] предлагаетсяпонайденнойфункцииqE получитьизуравнения Липпмана-Швингера (1.10) поле Е внутри рассеивателя, после чего лагаѳтся, чтотакимобразомможнорешатьОЗРиссильнымрассеива­ телем. Однако автор [82] непринимаетвовниманиеследующеесуще­ ственное обстоятельство: поле внутри рассеивателя меняетсяпри изменении направления падения зондирующей волны, поэтому нельзя реконструировать по набору проекций функцию qE, соответствующую одномунаправлениюпадениязондирующейволны. РешениеОЗР, применимоеидлясильныхрассеивателей, былорасс­ мотреновподразд.1.5. ЗдесьмыостановимсявначаленарешенииОЗР спомощьюгологра$ріѳскогоподходаврамкахБПиМПВ. Подставляяв (1.69) вместоЕ нулевое приближение, т.е. EQ , получим решениеОЗРсводитсякдифференцированиюq = (A+k 2 )Е/(qE). Предпо- ЕН"Е0 = (4ти )2 (z 0 -z) k - - ? exp (ik(zQ-z )+ig (p-p 0 г/ (zQ- z ))* (1.70) 45