Куницын, В. Е. Томография ионосферы / Куницын В. Е., Терещенко Е. Д. ; Акад. наук СССР, Кол. науч. центр, Поляр. геофиз. ин-т. – Москва : Наука, 1991. – 176 с.

-8ikab к ? _o H(p,p =0,z=z ) = ---- p------- 2 ехР(і-(Рв - P ) / ( V zR ))x 8 8 (4ic) (zs-zR ) 2 s 8 K »[sln(kxa/(zs-zR ))/(kxa/(zB-zR ))]« *fsin(kyb/(zB-zR ))/(kyb/(ze-zR ))], поэтомумасштабосцилляцийпоx ~ \z /а ~ 120 м. ФазафункцииНза вычетом составляющей k(zs-z) приведена на рис. 1.2. При z < zs фазанарастаетсростомр- волновойфронтбежитизточки?в, при z > zg наоборот - знак кривизны волнового фронта меняется на противоположный, иволнабежитвточку?в. ^На больших расстояниях |z-zB | впределахмалыхуглов, когда k(t-pR )2/2|d| » 1, можноперейтик асимптотике в (1.67) либок интегрированиюповсейплоскостив (1.66): 1 к (Р-Рс/ Н(г-г ) ------------ exp(ik(z -z) + % „ „— ). (1.68) 8 4ic(z -z) 8 2 V z В В этом случае также видно, чтофаза функции "переворачивается": вышеточкиz=zB волнадвижетсявточку?в, ниже,ближекповерхнос­ тирегистрации, волнадвижетсяизточки ?в. Отличие (1.68) отпа­ раксиальногоприближенияобычнойфункцииГринапустогопространст­ вакакрази состоитвтом, что меняетсязнак фазыприпереходе черезплоскостьz = zB , крометого, каквидноизболееточногосо­ отношения (1.67), отсутствуетсингулярностьприг= ?в. Используя (1.68), получимвместо (1.63) приближенноесоотноше­ ниедляЕй -» ^ ^ 2 Ед(г) = ---------- exp(ik(zn-z)+ip(p-p0 ) /(z0-z)) - ^ 4ic(z0-z) 0 2 0 0 I q(?1 )E(?1 ) k (1*69) ---------- exp[ik(z..-z)+%(p-p, )2/(z..-z)] d3i\. 4l t ( Z1- Z) 1 2 1 1 1 Сравнивая (1.69) саналогичнымпараксиальнымприближениемдляура­ внения (1.10), нетрудновидеть, чтомеждурассеивателемиголограм­ мой (плоскостьюрегистрацииzR ) полеЕцподобнополюЕ (рассеянная волнабежитот рассеивателяк голограмме), амежду источникоми рассеивателемкривизнафазовогофронтаменяетсянапротивоположную (рассеянная волна "фокусируется" от источникав рассеиватель). Данное свойство голограі^ичѳски реконструируемогополяпозволяет локализовать рассеивающий объект. Проводя восстановление фазы 44