Куницын, В. Е. Томография ионосферы / Куницын В. Е., Терещенко Е. Д. ; Акад. наук СССР, Кол. науч. центр, Поляр. геофиз. ин-т. – Москва : Наука, 1991. – 176 с.

найтиввиде интеграла (1.62), гдеподинтегралдолжновойти Е*. поэтому Eg = будетиметьвид (1.62). Иными словами, различие между ЕдиEg несущественное, последнеевведенодляудобстваин­ терпретации; еслиполе действительногоизображенияестьполе,"бе­ гущее" споверхности голограммы, то введенноенамиполе Е^ есть поле, "бегущее" вголограмму". Подставляявпредставление (1.62) выражениедляЕизинтеграль­ ногоуравнения Лшшмана-Швингераименяяпорядок интегрирования, чтоможносделатьвследствиефинитности q(r,co) и интегрируемости остальных подынтегральныхфункций, получим следующеесоотношение дляЕці Ejj(r) = Н(г,г0 ) + J cAv, q(rv k) Е(?1 ) Н(г,?1 ) , (1.63) гдеядро г SG* (?-?') _ _ а _ ^ Н(г,г1 ) = dS' [--------- G(r'-r1 ) - G (r-r')---G(r'-r.. )] (1.64) 1 J an' 9n' определяетсяпараметрамисистемырегистрации. Уравнение (1.63) в отличие от уравнения Липпмана - Швингѳра ( 1 . 1 0 ) является стандартныминтегральнымуравнениемпервого рода относительно функции qE , поскольку в другую часть равенства (1.63) входит определяемая по экспериментальнымданным и всюду известная, втомчислеивнутрирассеивателя, функцияE g (г). Ввиду наличиясоотношения (1.63) голографическийподходпозволяетсвести решениеОЗРкрешениюинтегральногоуравненияпервогорода. Прежде чемперейтикрешениюуравнения, рассмотрим,каквыглядитядродля различныхприемныхсистем. Вслучаезамкнутойповерхности Н легковычисляется. Переходя отинтегрированияпоповерхностикинтегрированиюпообъемувсоо­ тветствиистеоремойГрина, имеем 1 sin к|г-?в| Н(г,г ) = G (г-г ) - G * (г-г ) = — — — — --- - (1.65) в в 8 2%1 |г-ге| Интегральноеуравнениестакимядром, зависящимотразности коор­ динат, былополученовработах [78, 791 идалееисследованов [80- 82]. Отличиеформулуказанныхработсостоитвтом, чтотамисполь­ зовалосьЕд= EJU , котороеопределялосьнечерезполноеполеЕкак в (1.62), ачерезрассеянноеполе Е- EQ , поэтомувинтегральном уравнениивида (1.63) сядром(1.65), полученномПортеромиБоярс­ ки, отсутствуетчленH(?,? q ). Однакореализоватьнапрактикевари­ ант замкнутойапертурыкрайнесложно, ипоэтомууравнениесядром (1.65) малополезнодляприложений. 41