Куницын, В. Е. Томография ионосферы / Куницын В. Е., Терещенко Е. Д. ; Акад. наук СССР, Кол. науч. центр, Поляр. геофиз. ин-т. – Москва : Наука, 1991. – 176 с.

положеновработах [70, 71], гдеспомощьюпередатчикана ИСЗод­ ним приемникомна Землерегистрировалась одномернаяголограмма, покоторойопределялосьположениеиоценивалсяразмернеоднородно­ стей. Позднеебыли созданыидругиеустановкидлярадиоголографи- чѳскюсэкспериментов [723. Указанныеработыоснованы, посуществу, намоделяхточечныхрассеивателейиоптическойаналогии: зарегист­ рированное наголограммеполе пѳрѳизлучалось "назад" ( численное моделирование) ипомаксимумуинтенсивностиполяоценивалосьполо­ жение иразмер неоднородности. Подобный, основанныйна аналогии подход, конечно, неможетбытьиспользовандлявосстановления ре­ альнойструктурынеоднородностей, здесьнеобходиморешениеОЗР. Вданномподразделебудетприведенообобщениетеорииголографи­ ческого подходаиустановленаегосвязьстеориейОЗР, изложенной ранее. Голографический подходразвитвработах [9, 73-75] идове­ дендоэкспериментальной реализациивПолярномгеофизическоминс­ титуте [9, 75-77]. Терминголография, означающий полнуюзапись поля,можетпоказатьсяизлишнимврадиодиапазоне, таккакприемники радиоволннепосредственномогут осуществлять такуюполную запись поля, асамаголографическая реконструкциясводитсякчистомате­ матическим операциямнад даннымиополе. Однако, на нашвзгляд, голографическая интерпретациятакогометодарешения ОЗРполезна, посколькуонаимеетясныйфизическийсмысл. Вначаледляпростотырассмотрим голографическийподходввысо­ кочастотном пределе, пренебрегая влиянием регулярной ионосферы. ВведемголографическирегистрируемоеполеEg, котороеопределяется поэкспериментальнымданныморассеянномполеснекоторой поверх­ ностиS' (необязательнозамкнутой) иявляетсяаналогомизвестного вголографииполядействительногоизображения Eg (?) = J dS'[E(r')v'G*(r-r') - G*(r-r')v'E(r')], (1.62) гдеv' - операциядифференцированияпокоординате г' поверхности. Действительно, интенсивность I голограммыполяЕсопорнойволной Апропорциональна А*Е + Е*А + |А|2 + |Е|2 . Послеосвещенияголог­ раммы опорнойволной Аполучаются члены, пропорциональныеполям мнимого |А|2Е и действительногоА2Е* изображений . Напомним, что интегральноепредставлениевида (1.62) собычнымифункциямиГрина пустогопространстваG вслучаезамкнутойповерхностиравнополюЕ (1.31) всилуизвестнойтеоремыГельмгольца-Кирхгофа, следующейиз (1.9). Ноинезамкнутаяповерхность достаточно большихразмеров, какизвестно, будет даватьприопределенныхусловияхполе, доста­ точноблизкоекЕ (1.34), чтоинаблюдаетсявоптической гологра­ фии. Исходяизэтого, поле действительногоизображенияЕдможно 40