Куницын, В. Е. Томография ионосферы / Куницын В. Е., Терещенко Е. Д. ; Акад. наук СССР, Кол. науч. центр, Поляр. геофиз. ин-т. – Москва : Наука, 1991. – 176 с.

словами, суммирование данной подпоследовательности оорновского рядадаетпервоеприближениекомплекснойфазывМПВ. Поэтомуряд (1.49) представляетсяболеепредпочтительнымдляприложений. Соотношения (1.48), (1.49) даютвозможность построитьпростую итерационнуюпроцедуру решения ОЗР, если ограничиться небольшим числом слагаемыхврядах (1.48), (1.49). Вотличие отизвестных итерационныхподходовздесьненужночисленнорешатьнипрямую,ни ОЗРсучетомдифракционныхэффектов. Какужеотмечалось, восста­ новлениевсоответствиисалгоритмом ( 1 . 2 1 ) означаетреконструкцию проекцийQz (p;i) J q(?) Ujtq] dz = Qz (p;i). (1.50) НулевоеприближениеqQ потенциалаопределяетприближениефункцио­ нала U^tqg] нормированногополя, послечегорешаетсятрадицион­ наятомографическаязадачареконструкцииq(r) (1.50) сизвестным весом Uj[q0 ]. Далееитерационная процедура повторяетсясполу­ ченнымприближениемдляпотенциала. Нулевоеприближениезадается исходяизаприорной информациииливпредположении слабогорас­ сеивателяUi [qQ ]=1. Представлениявида (1.48), (1.49) позволяютдляпотенциалов, нѳ зависящихотчастоты, производитьразделениеслагаемыхпостепеням (1/к). Выделяя первое слагаемое, можно воспользоваться решением ОЗРивприближениислабогорассеяния (1.21). Однако дляразделе­ ния слагаемых необходимо осуществлять измерения поля в широком диапазонечастот. Условием применимости борновского приближения будет условие малости первого ( ~ к-1) и всех последующих членов разложения (1.48). Из ограничения на первое слагаемое следует известное условиеприменимостиборновскогоприближения qrm/2k * 1 • <1-51> Здесьq - характерное (среднее) значениепотенциала, гт- максима­ льныйразмернеоднородности. Длявозмущений электроннойконцентрацииионосферы (q » 4itreN) интенсивностью N ~ 10 11 эл/м - 3 из (1.51) следует ограничение rm « 2 км, призондированиисдлинойволнык= 2 м. Соответственно N ~ 10 10 м" ограничивает размернеоднородностидвадцатьюкило­ метрами, а N ~ 10 9 м - 3 двумястамикилометрами. Отметим, чторас­ сеивающие радиоволны возмущения электронной концентрации нужно отсчитывать относитзльно фона регулярной слоистой ионосферы, поэтомуприфоновомзначенииN « 10 11 м _3 идлядостаточносильных (10 %) возмущений борно'вок'-'Э приближение спр;вѳдливо вплоть до