Куницын, В. Е. Томография ионосферы / Куницын В. Е., Терещенко Е. Д. ; Акад. наук СССР, Кол. науч. центр, Поляр. геофиз. ин-т. – Москва : Наука, 1991. – 176 с.

большихрассеивателях ианалитическоеобращение [58] прирешении ОЗР. РассмотрениеОЗР, какиранее, будетоснованонаинтегральном уравненииЛицпмана-Швингѳра (1.10). Обобщениена случайслоистого фона может быть проведено на основе полученных в подразд.1.4 выраженийдляфункцииГринавслоистойсреде. Далеедлясокращения выкладок удобно предположить, что начало декартовой системы координат г = (p,z) связано с ограниченной неоднородностью. РассмотримполеЕвпараксиальномприближениивдальнейзоне (z » rm ,p ; kr2/z «1 ) принебольшихуглахрассеяния"вперед”относи­ тельнонаправленияпадения (ось z) зондирующейволны EQ = ellcz Проводя разложения показателяэкспоненты вфункцииГрина (1.10) 1 сIг-г 1 ] « кг- krr.j/r + 0 (кг| /г) k(r-z1 ) - kpp.,/z + 0 (кі^ /z + + krmp /z2 ), получимиз ( 1 . 1 0 ) соотношение A(kp/z, к) = (E - Eq )(-4ісг)ехр(-1кг) = = Jexp(-ikpp1/z -ikz1 ) q(? 1 ,k) E(? 1 ,k) d'V,. (1.41) Обозначим = Е(г,к) Е^г.к), Q(f,k) = q(r,k)Ui иQz (p,k) s SXQ dz. Индексi унормированногополяуказываетназависимостьот направленияпадения і (единичныйорт) зондирующейволны. Приэтом формула (1.41) является двумерным преобразованием Фурье по координатер.,: J exp(-ikpp 1 /z) Qz (p 1 ,k) d 2 p 1 = A(kp/z,k). (1.42) Обращениеданногопреобразованияприводитксоотношению к 2 I т р Q (р,к) = (---) Гexp(ikpp /z) A(kp/z;k) d^p’. (1.43) ъ 2 %z Введемфурье-преобразовашеQ функцииQ : Q(p,k) = J Q(?,k) exp(-ipr) d 3 r. A -* ? —iSD ВсоответствиисопределениемQz Q(s,pz=0) = J d p Qz (p,k) e где s = (px ,py ) - двумерныйвектор, p = (Š,pz ). Сравниваяданное равенствос (1.42), приходимкформуле Q(s,0,k) = A(kp/z,k). (1.44) Соотношение (1.44) дает возможность по измерениям поля Е в параксиальнойкосиz областиопределятьдвумерное (ортогональное 31