Куницын, В. Е. Томография ионосферы / Куницын В. Е., Терещенко Е. Д. ; Акад. наук СССР, Кол. науч. центр, Поляр. геофиз. ин-т. – Москва : Наука, 1991. – 176 с.

Обобщение (1.40) на случай с известной частотной зависимостью полностьюподобнообобщению (1.25) - (1.26). Отметим, что возможно описание обратных задач рассеяния в рамкахметодапараболическогоуравнения, использованногоздесьпри выводевыражениядляфункцииГринавслоистойсреде. Предложенное Лѳонтовичѳм и Фокомпараболическое уравнение представляет собой, посуществу, дифференциальнуюформулировкуфрѳнѳлевскоймалоугло­ войдифракции [47,48]. Вдальнейшемметодпараболическогоуравне­ нияактивноразвивалсяиширокоиспользовалсявразличныхволновых задачах, в том числе для описания распространения волн в случайно-неоднородныхсредах, нелинейноговзаимодействияволновых пакетовипучков, дифракцииванизотропныхсредах ит.д. [28, 29, 42,49,50]. Внастоящее времяметодпараболическогоуравнения или фрѳнѳлѳвскоѳ малоугловое приближение представляют собой развитый теоретический аппарат и играют особую роль как основа изучения широкогокругаявлений, связанныхсраспространениемидифракцией волн. 1.5. Обратнаязадачарассеяниядлясильныхнеоднородностей Вомногих практическиважныхситуацияхпридостаточносильных и протяженных неоднородностях приближение слабого рассеяния не работает. Конкретные численныеоценкинаинтенсивностьиразмеры такихнеоднородностейбудутприведенывконцеподраздела. Известен ряд работ [51 - 571 по ОЗР для случая сильных рассеивателей. Указанные работы основаны на различных вариантах итерационных подходов. Итерационныепроцедурыстроятсялибонаосноверазложе­ ния врядывида (1.11) [51, 57], либонаитерационномрешении интегрального уравнения (1.10). Последнее можно реализовать следующимобразом. После заданиянекоторого нулевого приближения для потенциала q (априорная информация или обращение в предположении слабого рассеяния) решается линейное интегральное уравнение (1.10) для поля внутри рассеивателя. Далее уравнение ( 1 . 1 0 ) решаетсякаклинейноеинтегральное уравнениепервого рода относительно потенциала с известным ядром, включающим найденное приближение поля внутри рассеивателя. Полученное приближение потенциалаиспользуетсянаследующемитерационномшагеит.д. Для решения интегральных уравнений применялись методы моментов и сопряженныхградиентов [53 - 56]. Однакодля большихрассеивате­ лей, подобных ионосферным неоднородностям, когда размер рассеивателяпревышаетдлинуволнывI0 3 - ІО 4 раз, такиеитераци­ онныеметодырешенияОЗРпрактическинереализуемы. Здесьизлагаетсяподходквосстановлениюструктурысильнорассѳ- ивающихбольшихнеоднородностейподанныммалоугловогорассеяния. Данныйподходиспользуетасимптотическоепредставлениедляполяв 30