Куницын, В. Е. Томография ионосферы / Куницын В. Е., Терещенко Е. Д. ; Акад. наук СССР, Кол. науч. центр, Поляр. геофиз. ин-т. – Москва : Наука, 1991. – 176 с.

неоднородности. Продольные координаты и размеры неоднородностив рамкахтакогопараксиальногоприближенияопределить, естественно, нельзя. 1.4. Обратнаязадачарассеяниявслоистойсреде Вслучае, когда частоты зондирования сравнимы скритической частотой ионосферы, регулярная слоистая структура существенно влияет на распространение радиоволн, поэтому необходимо решение уравнения (1.7), безпереходак (1.9). Ввидуплавностиибольших характерныхмасштабовизменения регулярнойионосферы, распростра­ нение волн на фоне слоистой ионосферы можно описать в рамках приближениягеометрическойоптики. При этомоказывается, что для практически важных случаев рассеяния "вперед" и "назад" по направлению, перпендикулярномуслоямионосферы, т.ѳ. повертикали, можнополучитьвпараксиальномприближенииследующеепредставление дляфункцииГриначерезизвестныефазовыеигрупповыепути: 1 1 і*(Р-Р 0 >2 G(r,rn ) ---- ■ ------- exp(ikjndz + --------- ). 4%v n(z,w)n(z 0 ,w) g(z0 ,z ) 2 g(z 0 ,z) (1.37) Здесь n(z,io) = [1 - qQfzJ/k 2 ] 1^ 2 - показательпреломлениярѳгу- z dz лярнойионосферы, g(z,zQ ) = f — ---- групповой путь. Выводформу- z0 лы (1.37) приведен в [38,43]. Напомним, что при постановке 03 восстановлениянаслоистомфонеструктурытрехмерныхнеоднороднос­ тейрегулярная ионосфера предполагается известной, т.ѳ. известны либо n(z), либо групповые и фазовые пути. Методы измерений групповыхпутей широкоизвестны. Фазовыйпуть - f пdz - можно определятьподаннымтрансионосферногозондирования [44] вшироком диапазонечастот. БолеепростофункциюГринавида (1.37) впараксиальномприбли­ жении можно вывести также с помощью стандартного перехода к параболическомууравнению [45]. Полагая Е= -— ехр( ik J ndz ), V п отуравнения (1.7), пренебрегаяобычнымспособом второйпроизвод­ ной, перейдемкпараболическомууравнениюспоперечным (покоорди­ натамр= (х,у) ) лапласианомДх 2ikn dF/dz + АхР= V n(zQ ) б(г-г0 ). 28