Куницын, В. Е. Томография ионосферы / Куницын В. Е., Терещенко Е. Д. ; Акад. наук СССР, Кол. науч. центр, Поляр. геофиз. ин-т. – Москва : Наука, 1991. – 176 с.

трехпространственныхпеременных. Всюду, где этовозможно, будут даныобобщениярешений03 наслучайвосстановленияфункциичетырех переменныхq(f,a)). ПолепервогоприближенияБПимеетвид 1 гexp(ik|r-r 1 I) _ о Е (г) я------ ------ ------ 1— q(r ) Е 0 (г1 ) d r, . (1.13) 1 4ic J I?-?., I 1 0 1 1 ВрамкахМПВпервоеприближениекомплекснойфазыполявыражается формулой ехр(-Фп(г))гехр(ік|г-г, |) _ ^ - Ф. (г) ------- 2— ----— ----ехр(Фп(г 1 ))q(r. . (1.14) 1 -4% J Іг-г.,1 0 1 1 1 Соотношения (1.13) и (1.14) являются интегральными уравнениями первого рода относительно q(r). Однако данные интегральные операторыпрификсированнойчастотезондированиянеимеют, вообще говоря, обратных, посколькусуществуютфинитные функцииq(r), об­ ращающиеинтегралы (1.13), (1.14) внули [31]. Рассмотрим решение уравнений (1.13), (1.14) в случае, когда полеизмеряетсявзонеФраунгофера икривизнойзондирующихволн на рассеивающейнеоднородностиможнопренебречь, т.е. выполняются условия: R, R 0 * rm ; R, Rq » г^/А., (1.15) где R = rR - ?в , Rq = ? 0 -rs , rR - координатыприемников, rQ - зондирующегоисточника, г - приближенныекоординатырассеивающей неоднородности, гт - как и ранее, максимальный размер объекта (рассеивающейнеоднородности). Тогдаможновыполнитьразложенияв показателяхэкспонентвидаk|rR - ?1 1 kR - kRr'/R ; r' = ? 1 - ? . После чего Е 1 и Ф 1 становятся пропорциональными преобразованию Фурье от q(r). Переменная преобразования р содержит координаты приемников и источников р = k(R/R + RQ/R0 ). Возможно обращение указанных фурьѳ-прѳобразований и решение 03 по данным о поле в зонеФраунгофера q(r) = J W(p) ехр(ірг) d 3 p, (1.16) гдеW(p) = 2E 1 RR 0 ic- 1 exp(-ik(R+R0 )) вслучаеБП; W(p) -------- 5 ------ exp(ik( IR-R„I - R + R„)) вслучаеМПВ. (2u) |R-Rq | 0 ^ 16