Куницын, В. Е. Томография ионосферы / Куницын В. Е., Терещенко Е. Д. ; Акад. наук СССР, Кол. науч. центр, Поляр. геофиз. ин-т. – Москва : Наука, 1991. – 176 с.

ипредставляетсявозможностьвслучаеслабыхмерцанийсравнитьре­ зультатыдвухнезависимыхметодов определенияхарактераизменения корреляционнойфункциифлуктуаций электроннойплотности. Заметим, чтопореконструкциивторойфункции когерентностивторогопорядка можноопределитьвысотурассеивающегослояисоответственнонайти масштабныймножитель (Z 0 -Zg)/Z0 , входящийввыражение дляпервой функциикогерентностивторогопорядка. Результатыреконструкции ДГ 2 0 представленынарис.5.26. Срав­ нениеихсмодельными расчетами, приведеннымивыше, указываетна хорошеесоответствиескартинойвосстановления рассеивающегослоя схарактерныммасштабомизменения корреляционнойфункциифлуктуа­ цийплотностивпоперечном направленииклинии движенияспутника, меньшимрадиусаФренеля. Поэтомудлярассматриваемогослучаяможно написать приближенное соотношение: AN (x) «fAN (p)dy. Сравнениес учетоммасштабногомножителяструктурыДГ., 1 (х) иданныхвосстано­ вления длядальности доспутника ZQ- Z = 800км, т.ѳ. высотынад ЗемлейZ = 240 км, даетхорошеесовпадениерезультатов. Перейдемтеперьксильныммерцаниям. Нарис. 5.27, 5.28 показа­ нырезультаты восстановленияфункции AN (x), еереальнойимнимой частей. Рис.5.27 даетизменениефункции Re A jj ( x ) взависимостиот Z. Из-загромоздкостинарисункененанесенывсекривые (около 160 уровней), а приведены только вблизи высоты расположения слоев неоднородностей. ПриZ = 520км Re AN (x) имеетвнулеминимум, ко-