Куницын, В. Е. Томография ионосферы / Куницын В. Е., Терещенко Е. Д. ; Акад. наук СССР, Кол. науч. центр, Поляр. геофиз. ин-т. – Москва : Наука, 1991. – 176 с.

нанесколькихчастотах. Сопоставлениетеоретическихрасчетовспек­ тровамплитудыифазырадиоволнсэкспериментальнымиданнымивря­ деразнесенныхточекбыло использованодляопределенияпараметров моделифлуктуацийэлектроннойплотности [223], атакжевысоті рас­ положенияслоянеоднородностей. Присильныхмерцаниях, когда неприменим методплавныхвозмуще­ ний, неудается, не задавая явноговида корреляционной функции флуктуацийплотности, установитьинтегральнуюсвязьмеждуспектром флуктуаций плотностииспектрами амплитудыифазы. Втожевремя дляпервой функции когерентностивторого порядкаможнополучить замкнутоеаналитическоерешениедифференциальныхуравнениймарков­ скогоприближения, неконкретизируя спектрфлуктуацийэлектронной плотности. Поэтомурезультатыизмеренийпервойфункциикогерентно­ стивторого порядкаможноиспользоватьдляопределениякорреляци­ оннойфункциифлуктуацийплотностииоценки применимостивслучае сильныхмерцанийметодаописанияпроцессарассеяния тойилииной моделифлуктуацийплотности. Рассмотримрезультаты экспериментов, проведенныхввысокихши­ ротахпо измерениюпервой функции когерентностивторогопорядка радиоволн, прошедшихнеоднороднуюионосферу. Нарис. 5.20 приведе­ ныоценкипервыхфункцийкогерентностивторогопорядка, относящие­ сяктемжемоментам времени, чтоигистограммыраспределенияло­ гарифмаотносительнойамплитудырис. 5.7. Насреднейкривойвнес­ колькихточкахнанесеныпределы 95 % доверительногоинтервала. В соответствиисрассмотреннойвышеклассификациейдвенижниекривые относятсяксильным мерцаниям, аостальные- кслабым. Еслизаме­ нитьзначенияt наx=vQt, гдеvQ- скоростьспутникавнаправлении, перпендикулярномлучузрения, иравная приблизительно7 км/с, по­ лучимвпредположениистационарностисредызавремяизмеренияпро­ странственныефункциикогерентности. Какследуетизрис. 5.20,помереувеличениямерцанийпроисходит резкоеуменьшениемасштабакогерентности, т.ѳ. корреляционнойдли­ ны (значениекоэффициентакорреляции 0 , 6 ) отнесколькихкилометров до десятковметров. Дляслабых мерцаний ( двеверхние кривыена рис. 5.20 ) наблюдаетсяхорошее соответствиемеждуаппроксимирую­ щими кривыми, определяемымив соответствиисостепенноймоделью спектра, иэкспериментальноизмереннымикорреляционнымифункциями. Привозрастанииуровнямерцанийвоценкахпервойфункциикогерент­ ностивторогопорядкапоявляютсяосцилляции, увеличиваетсячастота этихосцилляций, ифункцияГ 1 1 (р)/Г 1 1 (0) принимаетнетолькопо­ ложительное, ноиотрицательноезначения. Экспериментальныеданные вобластималыхt ивслучаесильныхмерцанийхорошоаппроксимиру­ ютсяаналитическимивыражениями, отвечающимистепенноймоделиспе­ ктра флуктуаций электронной плотности. Однаковблизи насыщения 149