Куницын, В. Е. Томография ионосферы / Куницын В. Е., Терещенко Е. Д. ; Акад. наук СССР, Кол. науч. центр, Поляр. геофиз. ин-т. – Москва : Наука, 1991. – 176 с.

теля. Воптикѳ измеряютсяинтерференционныекартиныидляразреше­ ниянеобходимо фиксироватьизменениефазына% радиан, аврадио­ физических исследованияхможноизмеритьзначенияфазыменьше, чем %, итемсамымулучшитьразрешениеприсоотношении сигнал/шумбо- 1 /2 льшѳ единицыв [2 сигнал/шум] раз. В [55] методлокализациимес­ тоположениянеоднородностипоизменениюинтенсивностибылподверг­ нут критике, исходяизположения, чтовосстанавливаемоеизменение интенсивности- этообразамплитудныхфлуктуаций, развивающихсяпо мере распространенияволныиз-запервоначальноприобретенныхвоз­ мущений фазывпадающемполе. Поэтомувысоты, определяемыепоиз­ менениюинтенсивностибудутнаходитьсяближекЗемле, чемистинная высота неоднородностей, вызвавших возмущение поля. Заметим, что подобное утверждение справедливодлярезультатов восстановления функцииEg. ОднакоеслиреконструироватьФд, топрислабомрассея­ нии, какужеотмечалосьвыше, максимуминтенсивностибудетопреде­ лятьнижнийкрайрассеивающейнеоднородности. Выражение (5.3) использовалось дляголографическоговосстанов­ ления экспериментальных данных. При вычислении преобразования Фурьеприменялсяалгоритм БПФ быстрого преобразованияФурье. На рис.5 .8 приведенырезультаты восстановлениянарядевысотфазыи амплитудыфункции Фц(х,у) (1.72) поданным, полученным 17 ноября h ш 1984 г. в 09 02 14 UT. Слева изображены фазы функции Фц(х,у), восстановленные на высотах (сверху - вниз) 500, 300, 200 км. Диапазоны изменения фазы равны соответственно 54,4; 47,6; 50,8 рад. Справа изображены двумерные функции |Фц (х,у)|. Спутник проходилвблизизенитанавысоте 1025 км. Внаправлении "х" длина голограммысоставила 10 км, внаправлении, перпендикулярномпроек­ ции орбиты, - 1,55 км. Область сфокусированного изображения находитсянавысотеоколо 350 км, иразрешениевнаправлении "х" равно 0,25 км, внаправлении "у" - 1 км, апродольное разрешение порядка 30км. Системадекартовыхкоординатсоответствуетреальным масштабам по осям "х, у". Модуль восстановленнойфункции |Фц| связан (1.73) спроинтегрированнымпопродольнойкоординатерасп­ ределением флуктуаций плотности для данного случая с помощью формулы J Ndz= 10 10 А электрон/см2 . На рисункахприведены соот­ ветствующие максимальные значения амплитуды А. Вблизи истинного положения рассеивателя реконструируемая двумерная функция |Фц(х,у)| представляет собой двумерную структуру рассеивающей неоднородностивединицах 101ОА электрон/см2 . Кривизна "фазового фронта" восстанавливаемой функции Фц(х,у) согласно (1.27) при переходе через область фактического положения рассеивателя меняется на противоположную. Такое изменение кривизны фазового фронта хорошо просматривается по оси "х". Изменение кривизны по 138