Куницын, В. Е. Томография ионосферы / Куницын В. Е., Терещенко Е. Д. ; Акад. наук СССР, Кол. науч. центр, Поляр. геофиз. ин-т. – Москва : Наука, 1991. – 176 с.

Длянавигационныхспутниковзначения1 иm равны3 и 8 , аГ- при­ близительно 50 МГц. Еслибы отсутствовалинеоднородности, приво­ дящие кдифракционнымэффектам в рассеянномполе, тоизменение структуры поля вионосфере можнобылобыописать вприближении геометрическойоптики. Втакомслучае полянавыходедвухканаль­ ногокогерентногоприемникаможнопредставитьвследующемвиде: 3(0с €1 = Ад^хрС-Зішѣ+Зіф^і— — J n^dOj], 8 со £ = Аexp [-81(0 Ѣ+ 8 ІШ +I- 7 — °Гn do ]. m m г с Tc C J m m Вдвухканальномкогерентном приемнике, изменящемчастотуопорной волнывотношении 3/8, навыходе получаютсядвеквадратурныесос­ тавляющиесигнала [9]: W Е 1Е т П + £l \ / l ] ’ W ВА / 1 - El \ / 1 ]’ где £m /1 - обозначенноеполеопорнойволны, приведенноекчастоте предметнойволны, т.ѳ. величина Аехр[-3іш t+Зіш + 1 ( 3(0 /с) Гn do ], m г с с J m m Кр- некоторая постоянная, определяемаяхарактеристикамиприемной системы. Будем считатьееравной единице, таккакеезначениене существеннодлядальнейшегорассмотрения , важно, чтобыонанеиз­ меняласьвпроцессеизмерения. Такимобразом,квадратурныесоставляющиебудутиметьвид Іо"гАіѴ 08[“3 О(^ 1 пг К пш )1=2А осо 8(Р4- Is= 2 AlAmSln[_^C ]= 2 A 0 Sln(Pd- 2 Длясигналов, излучаѳмыхснавигационныхспутников, ш. >> о) =qc , ± , т р поэтомупоказательпреломленияможнозаменитьнаприближенноезна­ чение: п 1 т>> 1 -< 0 р/ 2 ( 0 ^ т, атакжесчитать, чтоволныраспространя­ ютсявдольпрямой, соединяющейточкуприемаиспутник, т.ѳ. do^ « “dL . Тогдафазафйопределяетсявспокойнойионосферетолькора­ зностным ионосфернымэффектом Доплера, зависит лишьот полного электронногосодержаниявдольлиниираспространения волныивыра­ жаетсяследующимобразом : 130