Куницын, В. Е. Томография ионосферы / Куницын В. Е., Терещенко Е. Д. ; Акад. наук СССР, Кол. науч. центр, Поляр. геофиз. ин-т. – Москва : Наука, 1991. – 176 с.

Ниже для краткости комплексные амплитуды S(r,t) с "медленным” временембудемименоватьполем. Сучетомсделанныхвышезамечаний в рамках квазистационарного приближения и "холодной" плазмы из уравненийМаксвелласледуетуравнениедляполя -» ш 2 -• -» ДЕ+ — я- I Е- grad div Е= 0, (1.1) с гдеЕ- тензоркомплекснойдиэлектрическойпроницаемости, 1 =ш/ 2 іс- - частота. Анализраспространениярадиоволнвнеоднородноймагни­ тоактивнойплазмепри тензорнойзависимости епредставляет собой сложнуюзадачу. В общем случае произвольной зависимости е(?) от координатнесуществуеталгоритмоврасчетапараметроврадиосигна­ ловихарактеристикрассеянныхполей. Поэтомупостановкаобратной задачивосстановленияструктурытензора, характеризующегонеодно­ родностиионосферы, поданымобизмеряемомполевнастоящеевремя нереальна, даи врядлицелесообразна вообще, еслииметь ввиду необходимостьреконструкцииэлектроннойконцентрациииэффективной частотысоударений. Навысокихчастотахнедиагональнымиэлементами тензора можно пренебречь, поскольку они не превышают квадрата отношения плазменной частоты fN к частоте зондирования, т.е. ~ (fN/ f : 2 (fH/f) (fH - гирочастота ) [2,6]. Например, характерной максимальнойвестественнойионосфереконцентрациейявляется NQ ™ 10б см-3. Для нее и при f > 50 МГц, (fN/f) 2 (fH/f ) š 0,001. Аналогично, навысокихчастотахможнопренебречьипоследним, "дѳ- поляризационным" членомуравнения ( 1 . 1 ), порядоккоторогоопреде­ ляется отношением длины волны излучения к характерному масштабу измененияконцентрации. Таким образом, вслучаевысокихчастотзондированиявекторное уравнение ( 1 . 1 ) распадаетсянатрискалярных, идостаточнорассмо­ третьуравнениедляоднойсоставляющейполя ДЕ+ k 2 e(r,k) Е= о, (1.2) 41ЕРN(r) где 8 (г,ш) = 1 — ж---- ------------ , к= 2 %і/с = ш/с - волновое к (1 + iveff(?)/u) число, ге- классическийрадиусэлектрона, veff(г) - эффективная частота соударений электронов, N(r) - электронная концентрация, "ионным" вкладомвдиэлектрическуюпроницаемостьможнопренебречь [2]. Соотношениедля е имееттакойвидкаквсистеме СИ, таки вСГС, меняетсялишьвыражениедляге Далеебудетудобноввестикомплекснуюфункциюq(?,w) = k 2 (1-e)= = 4 icreN(?)/(i + iveff(г)/ш) и разделить ее на две части: q - 10