Куницын, В. Е. Томография ионосферы / Куницын В. Е., Терещенко Е. Д. ; Акад. наук СССР, Кол. науч. центр, Поляр. геофиз. ин-т. – Москва : Наука, 1991. – 176 с.

Голографически реконструируемая функция Гн внутри рассеиващѳго объектаасимптотически ( С О ) связанаспроекциямипроизведения К(р) о 2 (z) r 2 > 0 (p,z), чтоследуетиз (4.53) подобно (4.44): 1 + J dz' К(р) o 2 (z') r 2 j 0 (p,z') “rH (p,z). (£. 56 ) Аналогичнопроекцияэтогопроизведения получаетсяпослеобратного преобразованияФренеляиз (4.52): к3 " 4^(з-Р)2 Jdz' К(р) o 2 (z’) Г 2 0 (p.z') = — |d2s [Г 2 0 (§)-П е І1СС ’ (4.57) ИМея наборпроекций произведения [о 2 (z') К(р) Г 2 0 (p,z)], после зондирования рассеиващей области с разных сторон с помощью итерационной процедуры типа (1.50) реконструируем трехмерную функцию произведения F(r) г С a 2 (z) К(р) ]. Восстановленная функцияР(г) дает возможность реконструировать К(р): 1к ^ 2 -? - 1 Г Ч ^ 1*') Zr(s-P) -1 К(р) = о (z ) Р(г) [1 + J d V — е ] \ (4.58) Вприближениислабогорассеянияформулы (4.56) - (4.58) естест­ венноупрощаются. Проекциякоэффициентакорреляциинепосредственно определяетсяпоГниз (4.53): К(р) = 4k 2 (Гн- 1) [ J čLz' o 2 (z’) Г1. (4.59) Вотличиеотсильныхфлуктуаций (4.58) проекциякоэффициентакор­ реляции ужебудет определятьсятолько даннымиовторойфункции когерентностивзаданномнаправлении: jj3 К(р) = ---jd2s cr 2 j 0 (s) -1] ехр(-І££ (з-р)2 ) [J 6z' о 2 (г’)Г1. 1%^ (4.60) Соотношения (4.54)-(4.60) определяют проекциикорреляционныхфун­ кций флуктуаций комплексного потенциаласредыраспространения. Понаборупроекцийвозможнатомографическаяреконструкциякорреля­ ционной функцииилиееспектра. Рассмотрим вначалереконструкцию двумерного сечения по набору одномерных проекций. Вследствие (4.48), (4.49) проекции К(р) являютсяинтеграламипонаправлению распространениязондирующейволныоттрехмерногокоэффициентакор­ реляции£(Дг) = K(p,Az): К(р J c £{ z ' ) dz' = 4k2 In Г1 (p ,z ). (4.55) 114