Куницын, В. Е. Томография ионосферы / Куницын В. Е., Терещенко Е. Д. ; Акад. наук СССР, Кол. науч. центр, Поляр. геофиз. ин-т. – Москва : Наука, 1991. – 176 с.

сии флуктуаций о 2 квазиоднородногополя возможнапоизмерениям статистическиххарактеристикзондирующеговолновогополя. Вначалерассмотримслучай, когдакоэффициенткорреляциизависит лишьотразностнойкоординаты £(Лг) инеменяетсявпространстве. Такиеслучайно-неоднородныеполя, коэффициент корреляциикоторых постоянен, аменяетсялишьинтенсивностьфлуктуаций, можноназвать "аддитивными" втомсмысле, чтоизменение плотностисреды, напри­ мерэлектроннойконцентрации, меняет дисперсиюфлуктуаций, ноос­ тавляетнеизменной функциональнуюзависимостькоэффициентакорре­ ляциипоразностной координате. Флуктуациисредывразличныхточ­ ках пространства подобны, меняется лишьихинтенсивность. Пола­ гая, какиранее, дельта- коррѳлированностьслучайногополявдоль направленияраспространения (поz ) зондирующейволны B(R,Дг) = o 2 (R)K(p) 6 (Az) илиJ B(R,A?) d(Az) = 02 (R) К(р), (4.49) можновоспроизвестисхемувыводаполученныхвпредыдущихподразде­ лахуравнений. Приэтомвподынтегральныхвыраженияхследуетзаме­ нитьпроекциюфункциикорреляцииAq (p) нао 2 (й)К(р)иливлокальной системекоординатнаo 2 (z) К(р). Напомним, чторваргументекоэф­ фициентакорреляции- этопоперечнаякомпонентаразностнойкоорди­ натыДг= (р, Az). Выражение (4.30) длясреднегополябудетсодержатьинтегралот дисперсиифлуктуацийпонаправлениюраспространения (К(0)=1): 1 z <Е(г)> = Е 0 (г) ехр(----j J 0^(2) dz). (4.50) 8k z u Аналогичноменяетсяперваяфункциякогерентности: 1 z z' Г 1 1 (p,z) = ехр( — J о 2 (z') К(р— ) dz'). (4.51) ’ 4k zu Винтегральныхуравнениях (4.35), (4.37) для Гд ивторойфункции к когерентноститакжепоявляютсямножителиo 2 (z): I г о o 2 (z')K(p') - ^ ( s - P ' ) 2 Г? 0 (p,z) = 1 + ---- d°r’----------- Г 2 0 (г’) е 16%k С (4.52) к сё(.г')¥Ц$')Т2 ' 0 (т ') і^(в-р ' ) 2 1 - 7 7 - 7 j d 3 r ’-------------- 1 ----- е ' = rH (p,z). 1бтик (4.53) 112