Куницын, В. Е. Томография ионосферы / Куницын В. Е., Терещенко Е. Д. ; Акад. наук СССР, Кол. науч. центр, Поляр. геофиз. ин-т. – Москва : Наука, 1991. – 176 с.

J B(p,Z) dZ = Aq (p). Функция Aq (p) можѳтбыть полученаподаннымопервойфункциико­ герентности (4.34), атакжеизинтегральныхуравнений (4.35) или (4.37). Вначале рассмотримслучайслабогорассеяния. Крометого, будемпредполагать, чтонеоднородности сосредоточенывнекотором достаточнопротяженномслое, которыйможетбытьинаклоннымпоот­ ношениюкнаправлению распространения зондирующей волны. Общий случайпроизвольнойобласти рассматриваетсявследующемподразде­ ле. КогдатолщинаслояпревышаетразмерVXQ, зоныФренеля, приосѳ- вой области, определяющей флуктуационныѳ характеристикиполя, то, пренебрегая краевымиэффектами, наклонный слойможнозаменитьна ортогональныйнаправлениюраспространения (ссоответствующимизме­ нениемтолщины). Вообщеговоря, слойможет бытьитонким, ноив этомслучаепродольное рэлѳвскоѳ разрешение системырегистрации будетигратьрольэффективнойтолщиныслоя, посколькуперемещение среды внутримасштаба продольногоразрешениянеповлияетсущест­ веннонахарактеристикиполя. В приближениислабогорассеяния | Г 2 Q - 1 1 « 1. отсюдаможно пренебречь вподынтегральномвыражении уравнения (4.35) отличием Г 2 0 отединицыиобратить преобразование Френеляпопеременной р'. Обращениевозможно, еслипренебречьзависимостью£ откоорди­ натыz ', чтодопустимокогдатолщинаслояменьшепродольногорэлѳ- ѳвского разрешения, составляющеговионосферныхэкспериментахде­ сяткиидаже сотникилометров. Осуществляя, какимногоразранее вразд. 1 и2, обратноек (4.35) преобразованиеФренеля, получим г „ „ к 3 г 2 -> - І 4 ^ -Р >2 J А (р) dz = A (p)L = --- d a [Г? 0 (s)-1] е (4.38) ч q iit£ J ЗдесьL - толщинаслоянеоднородностей, ивСвходитфиксированная координатаслояzB , С= (z-zb )(zb-z 0 )/(z-z0 ). ВеличинаГ 2 Q вслед­ ствие (4.35) является функциейпеременной Š. Соотношение (4.38) определяетпроекцию Aq (p) функциикорреляцииподаннымоГ? Q при известных координатахприемников г, источника ? 0 икоординатыzg рассеивающейобласти) ДвумернаяпроекцияAq (p) можетбытьполучена спомощьюпоперечнойлинейкиприемников (осьу) исинтезаапертуры (осьх) движущихсяИСЗ, посколькувпеременнуюs независимовходят координатыисточникаиприемников [73]. Координатаслоя zg определяетсяметодом,полностьюаналогичным изложенномувподразд.1.3. Посколькупроекциякорреляционнойфунк­ цииявляетсясимметричнойгладкойфункциейсмаксимумом в центре (р= 0 ), тоздесьцелесообразноиспользоватьболеепростойподход. Причемдляопределениякоординатыслоядостаточно одногоприѳмни- 106