Куницын, В. Е. Томография ионосферы / Куницын В. Е., Терещенко Е. Д. ; Акад. наук СССР, Кол. науч. центр, Поляр. геофиз. ин-т. – Москва : Наука, 1991. – 176 с.

уравненийдлявторыхмоментов Ѵ 1 1 ( ^ , р2 , z)=<v(p 1 ,z) v (p 2 ,z)>- пѳрвойфункциикогерентности, Vg 0 (Р1 , р2 , z)= <y(p 1 tz) v(p 2 ,z)>- второй функции когерентностивторого порядка. Поскольку вывод стандартениописываетсявупомянутойвышелитературе, здесьбудет приведентолькоконечныйрезультат, причемпослепереходакпере­ менным (p,z) ир+ = (р.,+р 2 )/ 2 , р_ = Pg-P^ Г а Р- д Р+ д дг 1 2 і к ( — + ------ — ) + 2 ik (-------— ) + 2 —— — + — ( А (0) - l Sz z Зр_ z др+ др+др_ 2k 4 - Aq (p_))] V 1 ( 1 (p+ , p_, z) = 0, (4.26) V1>t (p+ , p_, z) = 1 ; г а P- а аг 1 а2 p+ д i 2 ik(— + ----— ) + 2 - ^ + ----+ 2 ik------- — + — ( А ( 0 ) - L az z dp_ dpi 2 dpf z dp+ 2 k 4 - Aq (p_))] V 2 > 0 (p+ , p_, Z ) = 0, (4.27) V 2 > 0 (P+ , P_, Z ) = 1. Уравнения (4.25) - (4.27) записанывлокальнойсистеме коорди­ нат, вкоторойслой ( междуZd иZu ) снеоднородностямибудетнак­ лонным. Однаконафлуктуационныѳ характеристикизондирующей волны оказываетвлияниеприосѳваяобластьнеоднородностейслоя, порядка фрѳнѳлѳвскогорадиуса (~ V ). Поэтому, пренебрегаякраевымиэф­ фектами, наклонныйслойзаменимнаслой, ортогональныйосиz свы­ сотамиzu , zd , исходяизсоответствия z созѲ -* ZQ - Z, гдеѲ - уголнаИСЗотвертикаливглобальнойсистемекоординатR. Появлѳ- Р д ниѳ дополнительныхчленоввуравнениях (4.25) - (4.27) вида - в отличиеоттрадиционныхпараболическихуравнений для моментов обусловлено выделениемврассеянномполе сферическойзондирующей волныEq . Решениеуравненийвида (4.25) - (4.27) пристатистическойодно­ родностирассеивающегослоянебудет зависетьотпеременнойр+ . В дальнейшембудемиспользоватьобозначение рвместор_, подразуме­ вая, чтоваргументыискомыхфункцийвходитразностнаякоордината. Приэтомвместо (4.25) - (4.27) можнонаписатьболеепростыеурав­ нения, гдеДх= <Э/Ар2 : 103