Козелов, Б. В. Взаимодействие протонно-водородного пучка с молекулярным азотом / Б. В. Козелов, И. Ю. Юрова ; Акад. наук СССР, Кол. науч. центр, Поляр. геофиз. ин-т. - Препр. ПГИ-91-3-83. - Апатиты : КНЦ АН СССР, 1991.

состояния по формуле (1) приведены на Рис. 4. 4. Погрешность акспериментальеьк денных состовляет 20 -зек. Дппроксимацкоивме коэффициенты приведены в Таб.9. Как отмечалось в работе (GO], для сечений возбуждения а»-состояний (о-2-4) атома водорода при прохождении н атомов в основном состоянии с анергией ГО-35 каВ черев а. и Kj справедливо соотношение (4 .1 ). однако при к— 4.3. Ив Рис. 4. 4 видно, что вто соотношение для сечения ®(1 *->3*) и »(1*-»4в) хорошо выполняется и при меньших анергиях. Сечение излучения La линии водорода при анергиях В<Ю квВ с подробным обсуждением вкладов различных возбужденных состояния водорода, приведено в работе [33] (погрешность 30-4»). Дня больших анергия, в сечении излучения La линии на участке 20-40 каВ многие авторы наблюдали резкое падение величины сечения, после чего сечение практически не меняется до 120 кеб (СМ. Рис. 4.5) - Погрешность относительных измерения в большинстве работ не превыдает 2СК, однако из-за погрешности нормировки полная погрешность >4СК. Для определения пкляяр возбуждения зр и 3d состояния s-атома в сечение излучения sa линии при прохождении атомов водорода в Использовались данные из работ [ 26 ] и 159] с учетом формулы ( 16 ). Данные и аппроксимация по формуле (1) приведены на Рис. 4.6. Таблица ГО. Коэффициенты аппроксимации сечеаа рассеяния атомов водорода на ltj по формуле ( 1 ). в г ( 2 р ) or(La ) н и -л я д Зр И 3d. В a ( H a ) о-(На) * 0 2 квВ 2 каВ 2 каВ 2 КВВ * 1 1 . 2 6 3 ■ 1 . 1 9 9 - . 7 6 8 6 .4 0 7 1 •? - . 5 6 9 9 - 0 1 - 1 . 2 9 4 - . 1 1 8 7 - . 2 8 2 7 •я - . 1 8 4 5 - 1 . 6 5 7 - . 8 1 1 2 - 0 1 - . 3 3 1 7 . 1 0 6 1 - 0 1 - . 5 4 4 3 . 3 0 5 5 * 0 3 . 2 2 9 3 . 1 9 8 4 - 0 2 - . 6 2 0 9 * 0 1 - . 1 9 2 7 - 0 3 . . 9 5 1 7 - 0 1 Ь1 1.277 1 . 3 8 2 - . 5 0 1 6 .6076 ь2 -.200 - . 1 3 0 - . 5 6 0 -.660 Экспериментальные яяяил» по сечениям вообуздрнмя 4р и ы состояния при рассеянии н атомов в основном состоянии с энергиями 8>ЗкаВ нам не известны. Поэтому, для оценки вклад» 4р к ы состояния в сечение излучения it, данные работы (26] на анергии 8-2 каВ сшиты с асимптотой 27