Козелов, Б. В. Взаимодействие протонно-водородного пучка с молекулярным азотом / Б. В. Козелов, И. Ю. Юрова ; Акад. наук СССР, Кол. науч. центр, Поляр. геофиз. ин-т. - Препр. ПГИ-91-3-83. - Апатиты : КНЦ АН СССР, 1991.

експериментальных работ по измерению этого сечения сделан в работе [Ю ]. Там же проведена аппроксимация по формуле (5) в диапазоне начальных энергий протона ХкйВ-ГОМаВ, полученные коэффициенты равны: А - 3 .8 2 , В = 2.78, С = 1.80, D » 0.70. Полученые 'рекомендованные значения’ сечения имеют погрешность 10-25* на энергиях <юасвВ. При энергиях Е> iockb B погрешность не превышает I0K. Рассчитанное по формуле (5) сечение нанесено на Рис. 3.9 сплошной линией. Сечение в интервале энергии 0.1-ГквВ аппроксимировалось иэ условия выполнения равенства (27). Аппроксимация, проведенная по формуле (1) для энергия протона от О. Особ до ШвВ определяет коэффициенты, приведенные в Таб. Б. В случае протонных ударов сечения <ги связаны с сечениями перезарядки по формуле: ' *«• и "i + *10 + "1-1 (27> В сечение о»+ даст нк-пяд все сечения образования положительных ионов молекулярного и атомарного азота. Существуют измерения сечения образования ионов Н*, К+ и И2*. Данные этих измерения показаны на Рис. з. 9. Ашроксимационные коэффициенты сечения <*+ по формуле (1) приведены в Таб. 5. В работе [13] приведены полуемпирические расчеты относительного выхода ионов м+ и и2* в реакциях ионизации с возбуждением и приведены оценки сечения диссоциации при ионизации протонами. Однако этих расчетов недостаточно для того, чтобы оценить полное сечение диссоциации, т. к. данные по сеченияю диссоциации при перезарядке нам не известны. Полуемпирические сечения процессов ионизации с возбуждением конкретных состояния образующихся ионов азота рассматривались в работах [9], ИЗ]. В соответствии с более поздними измерениями . проделанными в работе [42], в сечения излучения ^ (В 2г^-.Х2х^) первой отрицательной серии (1HG) можно внести уточнения. На Рис. 3.1 о приведены характерные результата експериментальных измерения сечения излучения ПЮ(О.О) линии и сечение, рекомендованное в работе [42]. Асимптота при больших энергиях взята та же, что и для случая электронного удара. Сечения излучения Ш3(«’ ,v "), соответствухщие одному начальному колебательному состоянию и’ иона nj£. имеют одинаковую форму. Отношение амплитуд задаются коэффициентами из Таб. в. т. е. о-в в (1 K G ( v ’ . v p ) V v ; '1 (28) » eB(1irG (v ',v“ )) '19