Козелов, Б. В. Взаимодействие протонно-водородного пучка с молекулярным азотом / Б. В. Козелов, И. Ю. Юрова ; Акад. наук СССР, Кол. науч. центр, Поляр. геофиз. ин-т. - Препр. ПГИ-91-3-83. - Апатиты : КНЦ АН СССР, 1991.

Измерений сечения » 10(4*) кие 100 квВ мы не нашли. Однако при энергиях выше 100 каВ можно использовать формулу (Ю ). для оценки сечения <7Ю(4*) по сечению » 10(з«). Учитывая это аппроксимация сечения ° ю(4*) по данным из работ [26] и [28] (погрешность измерения достигает зек) дает коаффициенты , приведенные в Таб. з. Для сечения »10(2») известны измерения только в интервале энергия 2 -100 каВ из работ [32], [30], [27]. Поэтому сечение “ к / 2** аппроксимировалось при больших энергиях при помощи формулы (Ю ) с использованием известных данных по сечению а10(з*). Эта аппроксимация, продолженная в область меньших энергия (до I каВ) . хорошо согласуется с имеющимися экспериментальньыи данньми по сечению 0 ^ ( 2 * ), что видно ИЗ Рис. 3.4. асспериментальные данные и аппроксимация сечения cr^Q(Zp), приведет на Рис. 3.5. Наиболее подробно каскадное заселение 2р состояния с вьпележащих и® и ad состояния рассмотрено в работе [33]. При аппроксимации данные из работы [30] увеличены на 22х согласно рекомендации работы [333. что связано с некорректноя нормировкой использования в [зо]. При экспериментальном исследовании излучения L -линии водорода различают вклад 2р и 2» возбуждённых состояния н. Все атомы Н(2 р ) гасятся с излучением линии La. Состояние н( 2 *) является метастабильнш (время жизни >Ю"4сек. ) и непосредственно Laлинии не излучает, однако из-за своего большего времени жизни неизбежно■участвует в одноя из следующих реакция: Н(2*)+ «2 - Н(2р) + Н- (18) Н(2«)♦ Mg - Н(2р) + Н2 + в (19) Н(2»)♦ Жг - Я*(п>2) ♦ . . . (20) Н(2*>+ М2 - Н' + . . . (21) Я(2*) + Я2 ■> В* * . . . (22) Н(2»)+ 1 2 ^ Н + 1 ^ + в (23) Н(2») + Я2 -» Я + Hg (24) Как видно, реакции (18) и (19) непосредственно приведут к излучению ьа ли н и и , а реакция ( 20 ) может привести к излучению ьа в результате каскадных процессов. Экспериментальных измерения сечения с участием Н(2s) недостаточно для корректного учета вклада возбуждения через 3(2s) состояние в сечение излучения La (Си. п. 4.3). Поэтому полное сечение излучения La-линии, стимулированное перезарядкой протона в it,, оценивалось как сумма сечения <?ю( 2 р) и <»10(2*). что показано на Рис. 3.6. При такой оценке для энергия Е>20 кеВ. где основной вклад ,-ает возбуждение через H(2s) состояние, сечение ®го(Ьв) явно завыиено. однако это завьшение не превшает 5GK (Си. [5]). Для энергия Е<юсаВ 14