Козелов, Б. В. Взаимодействие протонно-водородного пучка с молекулярным азотом / Б. В. Козелов, И. Ю. Юрова ; Акад. наук СССР, Кол. науч. центр, Поляр. геофиз. ин-т. - Препр. ПГИ-91-3-83. - Апатиты : КНЦ АН СССР, 1991. - 44 с. : граф.

Параметры w.,, J, v для b1n^ к b1r* состояний приведены в Таб. 2. Для Рмдберговских серий параметр fj (О) определяется по формуле: V ° > - Р*/(п - Р)3 где п - главное квантовое число, р - квантовый дефект. Параметры W,, ?*, с ., J. т, р для состояний х2**, а 2 п в ^ , 2 р 4 . v J £ U U D ng, сгт^ к неидентийицкрованного состояния с Wj- 40 вВ приведены в Таб. 2. Для оптически запрещенных переходов в Kg- W (¥J /K> V — ~ :_ 9 — • о » tK/V i где *(W./K) (B/Wj )T+1 Параметры J, v, а д л я расчета сечений возбуждения основных запрещениях состояний приведены в Таб. 4. Для аппроксимации сечений возбуждения конкретных электронных состояний атома водорода мы будем использовать формулу (1 ), при втом будем учитывать, что для отношений сечений возбуждения одновлектронного атома в состояния а, 1 и i^l, при больших анергиях К (>100 кеВ> справедлива следущая формула: «’'CiigX> *1 .где к— 3 (10) “2 Справедливость формулы (то) проверена в ряде експериментов (см. п. 3.2) к теоретически [14]. 3. Протоны 3 .1 Упругое рассеяние. В работе [6] в результате теоретических расчетов получена следущая полуемпирическая формула для вычисления интегрального сечения упругого рассеяния гротонов с энергиями от ю до 1000 вВ на молекулярном азоте: