Комплексные исследования полярной ионосферы / [отв. ред. Ю. Г. Мизун] ; Акад. наук СССР, Кол. фил. им. С. М. Кирова, Поляр. геофиз. ин-т. – Апатиты : [б. и.], 1987. – 184 с.

СкоростьударнойволныvQ определяетсяквазинейтральностьюсиловой трубки: отрицательныйзаряд, приносимыйинжектируемымивышефронтаэнергич­ нымичастицами, отеоцитсявионосферупродольнымтоком, которыйнамалых высотахпереноситсяхолоднымиэлектронами. Если, каквслучаесильнойудар­ нойволны, холодныеэлектроныпрактическинепроникаютзафронт, тоvQ оп­ ределяетсявыражением (3) ѵос1V “Ѵ ^ о - Ѵ » где 1. - величинапродольноготока, переносимогохолоднымичастицаминавы- С р О *5 О соте, гденаходитсяволна. При > ю" А/м иnQ»io см--’ величинаMvQ/2 > I эВ. Изформул (10,12) можнополучить, что, еслип0/пЕніо-ЮО, торазность потенциаловвдольсиловойлинииможетсоставлятьО.І-ІО кВ. Рассмотримрасчетыдинамикипродольногоэлектрическогополя. Дляупро­ щенияуравненийприрассмотрениичастиционосферногопроисхождениянеучиты­ валосьвлияниекомпонентскорости, перпендикулярныхмагнитномуполю. Тогда функциираспределенияэтихчастицподчиняютсяуравнению Bio d id . T * +v УЗ +(g~ Щ. T 7 “ °* (I3) Вэтойформуле ы. mi дляионов и едляэлектронов, <з^“+в, ѵ - скорость вдольсиловойлинии, ^(s.v.tjdsdv - числочастиц, приходящихсянаэлемент длиныdS силовойтрубкии имеющихпродольныескоростиотѵ доv+dvf g - проекцияускорениясилытяжестинамагнитноеполе. Вкачествеграничного условияк (13) необходимозадатьфункциираспределенияподнимающихсявверх холодныхчастицнаграницесионосферой (S-Sj). Былопринято М* М^ѵ 2 ^ ( S j . v . t ) . ^ ( t ) v' ~ e x p (- — ), у >0, Такоезаданиеграничныхусловийверноотражаеттотфакт, чтовсильностолк- новительнойионосфернойплазмераспределениячастиц близкикмаксвеллов­ ским. Величина р о і считаласьпостоянной, a jDoe(t) определяласьизусловий нейтральностиплазмыпри S-Sjs fe (Si,v,t )d” в j fi (Si ,v,t)dv. Вотношенииэнергичныхэлектроновпредполагалось, чтоэнергияимагнит­ ныймоментдля. h e x - интегралыдвижения.Всоответствиисэтим, еслиинжекти­ руютсячастицысизотропныммаксвелловскимраспределением, тофункциярас­ пределенияэнергичныхэлектроноввнеконусапотерь fE (s,vn , Ѵі ,t)»nm (t) ~ i - ( — a)3/2exp[__| (V|f+Vi2)+ t f i f . Здесь ,vi - продольнаяипоперечнаякмагнитномуполюкомпонентыскорос­ тиэлектронов, Е- температура, A <p(sft)»^s,t)-{rtsm,t) - разностьпотенциа­ ловмеждуточкой s ивершинойсиловойлинииnm (t) - величина, немногоболь­ шаяконцентрациичастицввершине (из-законусапотерь). Считалось, чточа­ стицапринадлежит конусупотерь, есливыполненонеобходимоеусловиепопада­ ниянаионосферныевысоты М_(ѵ?+ѵ,?} мѵ2 В