Комплексные исследования полярной ионосферы / [отв. ред. Ю. Г. Мизун] ; Акад. наук СССР, Кол. фил. им. С. М. Кирова, Поляр. геофиз. ин-т. – Апатиты : [б. и.], 1987. – 184 с.

Bx» 3 x 2Q - ( 2 .I 7 9 z+0 .0 7 0 3 x z ) ( 0 .5 - th ( | - 3 ) )-Bmt h ( f ) ( 0 . 5 + t h ( | - 3 ) ) , (5) + W > (8) By«3yzQ-0.1184yz(0.5-th(|-3)), В*(3s2-r2 )Q-(11.96+1,787x-0.1588x2-0.0977y2-0.0943a2 ) x tJ x (0,5-th(| -3))+2(0.5+th(| -3))exp(- 5§)(f)2 . ( 1 ) где r2=x2+y2+z2 , Q «. -306I2/r^, d - модельнаяполутолщинанейтрального слоя, Bm»Bra(x,y)«lo. Здесьинижевеличиныx,y,z,r,d выражаютсяведини­ цахRg, Bx ,By ,Bz - внТл, Силовыелиниив плоскостиполуденно-полуноч- ногомеридиана, соответствующиемоделиполя (5)-f7), изображенынарисЛ тон­ кимисплошнымилиниями. Электрическоеполемагнитосфернойконвекциивхвостемагнитосферыбудем считатьоднородныминаправленнымсутранавечер ( e x » e z » o , Еу» ~Ет)* Вбли­ зиЗемликнемудобавляетсяполекоротации. Вэкваториальнойплоскостисум­ марныйвлѳктрическийпотенциалимеетвид Р - EmRE где Ц >0 -- 9.2-І04В, в - напряженностьэлектрическогополявхвосте. Проекти­ рованиеэтогополявоколоземнуюполярнуюобластьсучетомэквипотенциаль­ ностимагнитныхсиловыхлинийприближенноможноопределитьследующимимодель­ нымисоотношениями Е кЫ « О, (9) х z ’ Еу = - Em (l+60(l-th(§ -3))/и3/2), (10) причемврасчетавтоматическипринимаетсялишьпоперечнаясоставляющаяэлек­ трическогополя (см. уравнения (I) и (2). Используясоотношения(І)-{[0), рассмотримпроцессдвиженияионосферных ионовчерезмагнитосферу, Внемможновыделитьтрихарактерныхэтапа: I) дви­ жениеизионосферывхвостмагнитосферы; 2) прохождениечерезнейтральный слой; 3)движениекЗемлевобластиплазменногослоя. Схематическиэтиэта­ пыпредставленынарис.І. Характернойособенностьюпервогоэтападвижения,(которыйможноназвать забросомионосфернойплазмывхвостмагнитосферы) являетсямалаяэнергия ионов. Вследствиеэтоговправойчастиуравнения (I) можнопренебречьдвумя последнимичленами (т.е. считатьдрейф чистоэлектрическим, полагаяи«иЕ), авправойчастиуравнения(2) сохранитьлишьпервыйчлен, связанныйссилой Кориолиса, действующейначастицуприе движениивдольискривленныхмагнит­ ных силовыхлинийиодновременномдрейфепоперекних. Таккаквн^ѳ облас^ нейтральногослоямагнитноеполеявляетсябестоковым (Ѵх в»о),то - - -*g- /7,8/ ииз (2) следует clV V.. -Tf * -15 иЕ ^в* (И) Интересноотметить, чтовбольшинствезадачфизикиплазмыв^равой части уравнения(2) основнуюрольиграетвтороеслагаем^, т.е. ngj1- - I Ѵ„в/. Внашемжеслучаеоказывается, чтоѵп« и /ViВ /. Продольное ускорение (II) существенноповышаетдальностьзабросаионосферныхионовв хвостмагнитосферы, чтоиллюстрируетсярис.2. 39