Комплексные исследования полярной ионосферы / [отв. ред. Ю. Г. Мизун] ; Акад. наук СССР, Кол. фил. им. С. М. Кирова, Поляр. геофиз. ин-т. – Апатиты : [б. и.], 1987. – 184 с.

и, наконец, из уоловия непрерывности тангенциальных составляющих на границе раздела (х=0) получаем дисперсионное уравнение для радиоволны, распространя­ ющейся вдоль неоднородности высокоширотной ионосферы .1/2 к Z Н 2(1 - Ѵф1(1 - ѵ„)/с2 [2 - (ѵф + ѵн)]} , (И) 1; ѵн> 1 j 11—ѵн I> и-ѵ^І . Запишемтакжевыражениедляфазовойскорости такихрадиоволн. Онобудет иметьвид: ѵ2 - { С2 [2 - (V, + Ѵн)]/(1 - ѴФ ) ( 1 - vH )j . (12) Такимобразом, вдольграниц неоднородностейвысокоширотнойионосферы будутраспространятьсярадиоволны, укоторыхпродольнаясоставляющаяелект- рическогополяEz отличнаотнуля ифазогаяскоростьменьшескоростисве­ та. Наличиепродольнойкомпонентыэлектрическогополяираспространениес фазовойскоростью, меньшейскоростисвета, делаютволнуспособнойвзаимодей­ ствоватьспучкамиавроральныхэлектронов. Подвлияниемэлектрическогополя Е2 замедленнойрадиоволныбудетпроисходитьизменениехарактеристикпучка. Рассмотримколлимированныйвдольнаправлениягеомагнитногоноляпучокмоно- энергетическихэлектроновибудемсчитать, чтополеEz распределеноодно­ роднопосечениюпучка. Считаемтакже, чтовзаимодействиемзарядовпучка можнопренебречь. Тогдадлявозбуждаемойволнойпеременнойсоставляющейпуч­ ка (предполагается, чтовсепеременныесоставляющиемногоменьшепостоянных) можнополучить і к эк і , ч і . ---- І - — . — 2 и, (13) 1 ( І К , - К)2 2U0 Р £ в ) здесь u q ; і,ш - зарядимассаэлектрона; к5 = /ѵ - постояннаяраспро­ странениярадиоволныприналичиипучкаавроральныхэлектронов; qQvo - ток электронногоп у ч к а , - продольнаясоставляющаяэлектрическогополяза­ медленнойрадиоволны. Всвоюочередьподдействиемпеременнойсоставляющейтокаэлектронного пучкабудутвозбуждатьсяволны, распространяющиесявдольнеоднородностивы­ сокоширотнойионооферы. Воспользовавшисьаналогией, неоднородностьэлектрон­ нойплотностивысокоширотнойионооферыпредставимввидеэквивалентнойза­ медляющейлинии/2/. Тогдадлявозбуждаемоговдольнеоднородностиполянай­ дем к к R и“- /'У--- *1» (14) (К2 - К2 ) 1 С! здесь Кс- параметр, равныйповеличине (0.I—100) Ом, ькг определяется уравнением (II). Совместноерешениеуравненийдляамплитудыпеременнойсоставляющейто­ каэлектронногопучка, обусловленнойпродольнойкомпонентойэлектрического полязамедленнойрадиоволны, идляамплитудыпеременнойсоставляющейполя даетдисперсионноеуравнениедлярадиоволн, распространяющихсявсистемене­ однородностьвысокоширотнойионосферы- пучокавроральныхэлектронов: і й I К, К2К - 2 U (К? - К 2 ) ( І К Ч - к )2 = 0 . ( 15 ) С О э Z- О & 98